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und sonstigen Konstanten) gegen elektrische Einwirkung des Lichtäthers, die elek- 

 trische Erregung zeige sich also besonders stark an einer ausgezeichneten Stelle jedes 

 Moleküls, und alle diese ausgezeichneten Stellen seien (zunächst in der Hauptaxe des 

 Kristalls) schraubenförmig angeordnet. Ein durch die Axe hindurchgehender Licht- 

 strahl wird dann alle Punkte einer solchen Schraubenlinie nach einander elektrisch 

 erregen und dadurch dieselbe Wirkung hervorbringen, als wenn diirch diese Schrauben- 

 linie ein elektrischer Strom hindurchginge. Der letztere wiid auf den Lichtstrahl 

 zurückwirken, denselben in zwei zirkular-polarisierte Strahlen von verschiedener 

 "Wellenlänge und Geschwindigkeit zerlegen, und so die Drehung der Polarisations- 

 ebene veranlassen. Fällt der Strahl in entgegengesetzter Richtung ein, so schickt 

 er durch dieselbe Schraubenlinie einen elektrischen Strom in umgekehrter Richtung 

 wie vorher, und bewirkt folglich auch eine Drehung in umgekehrter Richtung. Bei 

 dieser Yorstellungsweise haben wir den besonderen Vorteil, auch die 

 Fresnel'sche Zerlegung des planpolarisierten Lichtstrahls in zwei zirkular- 

 polarisierte Strahlen als naturgemäss zu erkennen. 



Diirch unsre Theorie vermeiden wir es, im Innern der Moleküle ausser unsern 

 konzentrischen Kugelschalen noch andere komplizierte Mechanismen anzubringen, wie 

 sie Sir William Thomson*) zur Erklärimg der natürlichen Drehung mit Erfolg 

 in Vorschlag gebracht hat. 



§ 18. Magnetismus und Diamagnetismus. 



Die vorstehende Theorie der Drehung der Polarisationsebene hat uns gelehrt, 

 wie durch den elektrischen Strom in einem Medium kleine Molekularströme erregt 

 werden können, von denen jeder als Magnet wirkt. In ihrer Gesamtheit aber 

 brachten diese Ströme keine magnetische Wirkung hervor, da immer je zwei gleiche 

 Ströme entgegengesetzt gerichtet waren; anders muss dies werden, wenn von jedem 

 Paare der eine Strom durch das Medium absorbiert, der andere nicht absorbiert wird. 

 Dies wird eintreten, wenn von den Wellenlängen Ai und Ao, welche zusammen eine 

 gegebene Welle von der Länge A bildeten, die eine eine kritische Wellenlänge für die 

 Moleküle des Mediums ist, die andere nicht. 



Es Kegt nahe, auch die Ampere 'sehen Molekularströme in einem Magneten 

 auf gleiche Weise zu erklären. Allerdings steht uns dabei kein Lichtstrahl zur 

 Verfügung, dessen Schwingungen durch den Magneten in kleine Kreisströme ver- 

 wandelt werden könnten; wir ersetzen daher die von aussen zugeführten Schwin- 

 gungen durch solche, welche von den Molekülen der ponderabeln Materie selbst 

 herrühren. Wir nehmen an, dass die Moleküle auch in festen Körpern beständig 

 kleine Schwingungen um ihre Gleichgewichtslage ausführen, dass sie dabei nach allen 

 Seiten mit benachbarten Molekülen zusammenstossen, und dadurch ihre inneren kri- 

 tischen Schwingungen angeregt werden. Diese selbst werden sich erst beim Glühen 

 der betreffenden Substanz dem Lichtäther sichtbar mitteüen. 



Befindet sich nun eine solche Substanz im Innern eines Solenoids, so werden 

 die in Richtung der Axe stattfindenden kleinen Lichtschwinguugen nicht affiziert, 

 die senkrecht zu ihr stattfindenden aber in zwei, einander entgegengesetzte, zirkuläre 



*) Vgl. a. a. 0. p. 243 f. und 290 fi". 



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