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jeuige Lage gekommen sei, die einem ferner stehenden Beobachter als ein starres 

 EUipsoid von gewisser Abplattung erscheint. Hier halten sich also die Gravitations-, 

 die Ceutrifiigal- und die inneren Druckkräfte im Gleichgewicht. Dies drückt sich 

 analytisch dadurch aus, dass die Resultante der beiden ersteren Kräfte für ein be- 

 stimantes Massentheilchen die Richtung der Druckkraft haben, d. h. auf der durch 

 diesen Punkt gehenden Oberfläche gleichen Druckes senki-echt stehen muss. Nehmen 

 wir nun weiter an, die Flüssigkeit besitze die Eigenschaft der Elasticität, und der 

 ganze Tropfen werde gleichmässig zusammengedrückt und wieder plötzlich sich selbst 

 überlassen. Dann befindet sich dieser Tropfen genau in dem Zustande eines hängenden 

 elastischen Drathes, der diu'ch ein centrisch durchbohi-tes cylindrisches Gewicht hin- 

 durchgeht, das auf ein an dem unteren Drahtende befestigtes Plättchen sich stützt — 

 wenn man dieses Gewicht aufhebt und plötzlich wieder fallen lässt. Hier werden 

 dann auf- und abgehende Schwingungen eintreten, weil die Spannung im Allgemeinen 

 mit der Schwere des Gewichtes nicht übereinstimmen wii"d. Dabei wird jedesmal die 

 Gleichgewichtslage erreicht, aber sofort überschritten werden, weil die Geschwindig- 

 keit in diesem AiigenbUck nicht Null (sondern sogar ein Maximum) ist. Ganz analog 

 werden auch bei dem Tropfen die drei oben genannten Kräfte sich nicht das Gleich- 

 gewicht halten, die Resultante der Attraetions- und der Centrifugalkräfite wird nicht 

 die Richtung der Druckkraft, d. h. der Normalen zur Oberfläche haben, und daher 

 die Fonn sich ändern; dabei wii-d auch einmal eine Form erreicht werden, bei der 

 die Kräfte im Gleichgewicht sind, dann ist aber wieder die Geschwindigkeit der 

 Flüssigkeitstheilchen in der Richtung genannter Normale nicht Null und diese Form 

 wird daher sofort überschritten. Es wird also dadurch, dass die vorausgesetzte 

 Elasticität in Wirkung kommt, der Character des Problems nicht in seinem Wesen 

 geändert und ebenso wenig, wenn die den gasförmigen Körpern eigenthü m 1 1 chen 

 Expansionskräfte in Action treten: sondern es wird nur der sonst andauernde 

 Gleichgewichtszustand zu einem vorübergehenden, um welchen Schwingungen oder 

 besser gesagt, da die Fonnänderungen gleichzeitig nach allen räumlichen Richtungen 

 geschehen, Pulsationen statthaben, und welcher Gleichgewichtszustand bei etwaiger 

 Abschwächung der letzteren (wie beim Pendel im widerstehenden Mittel) auch das 

 Endergebniss des ganzen Vorganges bleiben würde. 



Nunmehr nehme ich die unterbrochene Entwickelung der Hypothese über die 

 vormaligen Zustände des Sonnenkörpers wieder auf. Die in beschriebener Art ein- 

 geleiteten Pulsationen desselben würden in gleicher Art, wenn nicht die Bedingungen 

 sich geändert hätten, in Ewigkeit fortgedauert haben. Es wäre bei jeder Pulsation 

 von C aus die zwischen der Gleichgewichtslage B und der Lage der grössten Zu- 

 sammenziehuug D gelegene kritische Lage A (bei der das Axenverhältniss 0,3678 ist, 

 also zwischen ^s und -/s Hegt) erreicht und somit (auf der Strecke A-D-A) Planeten- 

 bildung möglich geworden, während diese Möglichkeit auf der Strecke A-C-A aufge- 

 hört hätte. Nun traten aber zwei Aenderungen in den Bedingungen ein, die wir 

 einzeln betrachten müssen: die Umgestaltung der Structur des Centralkörpers und 

 die Abkühlung durch den Weltraum. Was das erste betrifft, so sanken allmählich 

 die specifisch schwereren Stoffe auf der Sonne nach dem Mittelpunkte zu und es be- 

 reitete sich ein Zustand vor, bei dem die Dichtiekeit von Schicht zu Schicht nach 

 dem Mittelpunkt hin wächst. Als Grenzzustand, der auch jetzt (wie bereits erwähnt) 



