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78) 





2 ' 

 U3 



dann nach 77), da auch n nnd folglich ," 

 sehr klein werden, mit Rücksicht aiif 62): 



also nach 63): 



79) . . . 

 und nach 64): 



80) ... ^ 



•"= 2"^ 



n ^ 2*) 

 H 3 



21/5 



U3 



Wenn dann u wächst, so wird a/a immer 

 grösser, also afa immer kleiner; ebenso auch 

 yjc vmd //«. 



Denken wir uns also etwa einen flüssi- 

 gen Kern von einer HüUe sehi- dünner Luft 

 imigeben, und diesen Körper so schnell 



*) Dieser Werth stimmt, wie zu erwarten, mit 

 dem Werth des kritischen Axenverhältnisses beim 

 Toi-angehenden Problem überein. 



rötirend, dass die Abplattung des Kerns 1/300 

 {cosu = 299/300, u = 4" 20') betrüge, so 

 würde der AequatoriaLradius der Lufthülle 

 ungeiähr (nach 78)) 7,5 desjenigen des Kerns 

 und das Axenverhältniss der LufthüUe 2 : 3 

 betragen. 



Denken wir uns, dass bei einem der- 

 artigen Köi-per die Rotationsgeschwindigkeit 

 immer zunehme, so dass der Kern sich 

 immer weiter abplattet, so würde nach den 

 entwickelten Formeln die Zerstörungszone 

 demselben immer näher kommen, so dass 

 bei Annäheriuig an diejenige Geschwindig- 

 keit, welche eiae Zertrümmerimg des Kerns 

 selbst zur Folge hätte (wobei u = 68" 25' 

 s. d. erste Problem dieses Zusatzes), die 

 Dicke der Lufthülle am Aequator nur noch 

 etwa a/s, ihi-e Dicke über dem Pol (wenn 

 diese Allen geläufige Bezeichnung auf 

 unsem Körper übertragen werden darf) 

 nur noch t/20 sein würde. — Die lunge- 

 kehi-te Reihenfolge der genannten Zustände, 

 als Wirkung einer Verminderung der Ab- 

 plattimg des Kerns ist im vorangehenden 

 Aufsatze selbst (Anm. zu S. 79.) betrachtet 

 worden. 



