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ihrer Form und Farbe des Fleisches und der Schale zwischen den Stammsorten die Mitte hielten, 

 oder nur buntfleckig gewesen sein sollen. Von einem grossen Teil der Versuchsansteller wurden bei 

 der Knollenpfropfung aber nur negative Resultate erzielt, was auch erwartet werden musste. Die 

 grösste Aussicht für Hybridenbildung könnte nacli Ansicht des Redners bei oberirdischer Stengelplropfung 

 erwartet werden, weil der Blattapparat jeder Pflanze die Bildungsstätte der organischen Substanz ist 

 und von dort, die erzeugten Baustoffe in flüssiger Form nach den Aufspeicherungsstellen, also bei 

 der Kartoffel nach den KnoUen hinwandern. In dieser Weise wurden nun vor mehreren Jahren 

 vom Vortragenden Versuche angestellt und auf eine Anzahl eiuzelnaus gepflanzter Kartofieltriebe einer 

 weissen runden Varietät die Ti-iebe einer rotbraunen laugen Kartoffel geimpft (copuliert). Der auf- 

 gesetzte Zweig wuchs bei einer Anzahl Pflanzen an der Verbindungsstelle fest an und zeigte sich 

 dann der geimpfte Achsenteil rötlich gefärbt, während die Farbe des aufgesetzten Triebes fast unver- 

 ändert blieb. Die im Herbst geeruteten Knollen zeigten aber durchgehends die Form der für die 

 Unterlage bekannten Kartoffeln, während die Farbe der Schale teilweise rötHch geworden zu sein 

 schien. Das Züchtungsprodukt im näclisten Jahre war aber ohne rötlichen Schein, sondern hatte 

 durchaus die Beschaffenheit der früher zur Unterlage verwandten weissen Kartoffelform. Das mehr- 

 jährige Züchtvmgsprodukt kann hier nur Geltung erlangen, und auch hier war ein negatives 

 Resultat erzielt worden. Somit ist die Existenz v on Kartoffelpfropfhybriden zur Zeit über- 

 haupt wissenschaftlich noch nicht festgestellt, denn die bis jetzt als Bastarde beschriebenen 

 Knollen finden durch Atavismus, Degeneration und Variation ihre Erklärung. 



Herr Dr. Franz trägt hierauf seine neue Berechnung von Hartwig's Beobach- 

 tungen der physischen Libration des Mondes vor. 



Die Hauptgesetze der Bewegung des Mondes um seinen Schwerpunkt sind nach Cassini I: 

 1. Die Umdrehungszeit des Mondes ist gleich einer siderischen Umlaufszeit. 2. Die Neigung des 

 Mondäquators gegen die Ekliptik ist unveränderlich. 3. Der aufsteigende Knoten des Mondäquators 

 auf der Ekliptik fällt mit dem absteigenden Knoten der Mondbahn auf derselben stets zusammen. 

 — Die Abweichungen von diesen Gesetzen nennt man die physische oder wirkliche Libration 

 des Mondes. Dieselben entstehen dm-ch die Unterschiede der Anziehung, welche die Erde auf ver- 

 schiedene Theüe des Mondkörpers ausübt, wenn die drei Hauptträgheitsmomente des Mondes von 

 einander verschieden sind. Dass sie verschieden sein müssen, folgt schon aus dem dritten Cassini'schen 

 Gesetz. Denn wären sie einander gleich, so müsste die Rotationsaxe des Mondes vcie die einer 

 homogenen Kugel sich selbst parallel bleiben. Die "Wirkung der Anziehimg der Erde auf die Be- 

 wegung des Mondes um seinen Sehwei-punkt äussert sich femer in kleinen Schwankungen der der 

 Erde zugewendeten Mondseite. Man muss hier zwei verschiedene Arten von Schwankungen unter- 

 scheiden. 



1. Schwankungen, die von den Ungleichheiten der Mondbahn herrühren und dieselben ver- 

 kleinert gewissermaassen wiederspiegeln. Dauer und Phase dieser Schwankungen hängen von den 

 Ungleichheiten der Mondbahn, ihre Amplitude aber von den Unterschieden der Trägheitsmomente 

 des Mondes ab. Diese Schwankungen können nicht unendlich klein sein. Sie müssen einen endlichen 

 Wert haben. Denn sonst wüi-den die Ti-ägheitsmomente des Mondes nicht von einander verschieden 

 sein und die Gleichheit der Umdrehimgszeit und der Umlaufszeit des Mondes würde als ein Zufall 

 von unendlich geringer Wahrscheinlichkeit erscheinen. Doch muss diese Gleichheit ein stabiler 

 Zustand sein. Diese Schwankungen kann man daher die notwendige physische Libration 

 nennen. Ihre Beobachtung lehrt uns die Verhältnisse der Ti-ägheitsmomente kennen. Sie sind nämlich 

 Ä, B, C die drei Hauptträgheitsmomente des Mondes, bezogen auf die der Erde zugewendete, auf 

 die in der Nähe der Mondbahn liegende und auf die auf den Mondäquator senkrechte Hauptaxe des 

 Mondes, ist femer i die Neigung der Mondbahn gegen die Ekliptik, m' die tägliche Bewegung der 

 Länge, «' die des Knotens des Mondes, letztere eine negative Grösse, so findet man aus den Be- 

 obachtungen zunächst die Neigung .7 des Mondäquators gegen die Ekliptik und das Verhältnis f der 

 Differenzen der Trägheitsmomente und aus diesen beiden Constanten der notwendigen Libration die 

 Verhältnisse von A : B : C aus den Gleichungen 



C-A ,^ ., „ ^/ n'\ v' ^ C-B _ C-A ^ 



3 (J -i- 1) = — ^ J [1 — —}\ —. und = — -— f. 



B \ '"/ '" A B 



