8 G. Geanqvist, 



Das Ergebnis dieser Versuche ist also gewesen, dass die Elek- 

 troden im Lichtbogen zunächst als Abkühler fih' denselben wirken und 

 durch sie die meiste Wärme weggeleitet wird. 



3. 



Wir kTinnen auch (hirdi eine einfache K'cchnung uns thivon 

 überzeugen, dass die Wärmemenge, die (hu'cii die Elektroden fortge- 

 leitet wird, grösser sein muss als die, welche durch Strahlung fortgeht. 

 W'ii- fanden näudieh oben, dass fiir die Anoden- und Kathodentlächen 

 die Formeln gelten 



Si«i _ ;,s, (^) = 0.24 r, /; s,a, -y.s, (^) = 0,24 VJ. 



Die Potentialgefälle T'i und T,, sind von Frau Ayeton^j für Ho- 

 mogenkohlen bestimmt worden. Für Stromstärken zwischen 4 und 14 

 Ampère wurde danach erhalten 



r, = :?i.2s + 'l_t'M^; 



T ., = /.<» 4- , 



wobei /die Bogenlänge in nun bezeichnet. Diese ist hier als der \ er- 

 tikale Abstand \on der Kraterkante an der Anode bis zur Spitze (\(:'v 

 Kathode definiert. Wir wollen in der folgenden Jîei-echnung der Ein- 

 fachheit wegen /. = setzen, welches hier also nicht einer Bciiilu'ung 

 der Elektroden entspricht, denn wonn man \-on der Nullstellung aus- 

 geht, muss die Spitze der Kathode dem Ivrater der Anode um eine der 

 Tiefe des Ivraters gleiche ^^'eglänge entgegengeführt werden, bevor 

 Berührung stattfindet. 



Es ist nun für uns nötig, auch die Grösse der Flächen n, und 

 -s,> und deren \'eränderung mit der Stromstärkr zu kennen. Ich habe 

 daher für Stromstärken zwischen 5 und 15 Ampere dieselben in einem 

 Lichtbogen zwischen Homogenkohlen bestimmt. Das Ergebnis dieser 

 Versuche war, dass die Radien der Flächen linear mit der Stromstärke 

 wuchsen. Wenn i\ und /■,, die Kadicn in cm für die Flächen .Si und 

 -So bezeichnen, so ist 



^) Ayuton, The Electrician. 41. S. 7:iO. 1S98. Beibl. 22. § 892. 1898. 



