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/•, = o.dsr. -f u.oiC) / 

 r, = 0,04;{ + OJH)S /. 



Die L'lisiclirrln'it der lîcsliiiiiiiiiii^cii \(m /■_. isl indessen i-eclit ,Li;i'(iss, 

 hauptsächlich deswegen, weil die Kiithodeniliielie nï\ eine unregehnäs- 

 sige l'^orin liatte. 



Der Ivadius der KatliodenlUicho ist also ungefähr hallt so gross 

 wie der Radius der .Vuodeniläche, diese letztere daher ungefähr vier 

 mal so gross als die Kathodenfläehe. 



Setzen wir nun die so erhallenen M'erte fi'ir T und s in unsere 

 Formel ein. so erhalten wir 



((/n\ ,,.), ;il,2N/ + 9 



a, — z = 0,24 ^ , 



V/'x■^ .7(0.0X5 + 0,(11 (i / )■-■ 



Hier bezeichnet f/i — ;r (" ] die Sunune der [ler cm'- ausgestrahlten und 



V/.*7, 



durch Leitung fortgegangenen Wäi-me. In untenstehender Tabelle ist 

 diese für Stromstärken von 5 bis 15 Amp. berechnet worden. 



Wie oben erwähnt, bezeichnet «, die per em- von der Anoden- 

 fläche ausgestrahlte Wärmeenergie. Diese ist gleich der Differenz 

 zwischen der absoluten Strahlung der Anddenlläche und der Zustrahlung 

 von der Kathode und dem Bogen selbst her. \\'ir können also setzen 



wo I- das Kniissions\ermögen der Kohlen bei der abs(»luten Temperatur 

 T und (j die per em- zugestrahlte Wärmemenge von Bogen und Ka- 

 thode her bezeichnet. 



Nehmen wir nun an, die Temperatur der Anodenfläche sei 

 3600*^ C. und ihr Emissions\ermögen dasselbe \\ie für absolut schwarze 



Körper, welch letzteres von F. KuELP.ArM') auf rr. 0,-l:0<S. 10~'- gr. — ^ 



sec 

 bestimmt \\orden ist. 



L'nter diesen Umständen erhalten wir 



«, = .1 . 0.40S . 3S7:l' . 1 0-'- _ p = 288 ~ q 



Aus der Tabelle III einsehen ^ir, dass die Summe der per em- 

 ausgestrahlten und fortgeleiteten \\ äiine zwischen 404 und 340 gr. cal. 



') F. KuRLBAUM, Wied. Ann. K,. S. 7'Ki. 1S'.)S. 

 Nova Acta Reg. Soc. Sc. Ups. Ser. Ill, Impf. ■' i l'.tdlî. 



