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G. Granqvist, 



Fig. 10. 



auf dem fluoreszierenden Schirm in der Braunschen Röhre eine Strom- 

 kurve, deren Aussehen aus Fig. 10 liervorgeht. Sie stellt also die 

 Stromkurve bei einer oszillierenden Kondensatorentladung dar. 



Nun ist jedoch zu beachten, dass, 

 wenn der Strom im Elektromagneten j ge- 

 schlossen wird, der Magnetismus in ihm 

 nicht proportional mit der Zeit wächst. Be- 

 zeichnen wir mit M den Magnetismus in 

 dem Eisenkern zur Zeit t und mit Jlf, den 

 Maximalwert für ilf, so ist für denselben 

 Strom 



if = if, fl -e-'"), 



w(»rin a eine Konstante darstellt. 



Da die Ablenkung x der Kathoden- 

 strahlen proportional M ist, so können wir 

 die Ablenkung zur Zeit t 



X ^ A{i — c-"') 



ansetzen, worin A den Abstand oa bedeutet. Die Geschwindigkeit, mit 

 der die Kathodenstrahlen abgelenkt werden, ist also 



h = ^l-^' = Äae-'" . 

 dt 



Die Geschwindigkeit, die am grössten zur Zeit / = ist, nimmt mit 

 der Zeit ab. hifolge hiervon sind die einzelnen Peiiddrn in Fig. 10 

 Aon ungleicher Länge und nehmen gegen c. hin ab. Da die verschie- 

 denen Schwingungen in einer oszillierenden Entladung von gleicher 

 Periodendauer sind, so repräsentieren die von der Kurve auf der Linie 

 a abgeteilten Stücke mn, np, u, s. w, gleiche Zeiten. 



Die Kugeln im Funkenmikrometer wurden nun etwas von ein- 

 ander entfernt, so dass ein Funke zwischen ihnen auftrat. War die Länge 

 dieses Funkens kleiner als 0,8 mm, so wurde dieselbe Kurve erhalten 

 wie vorher, nur mit dem Unterschiede^ dass die hintersten Oszillationen 

 bei a fehlten. Wurde die Funkenlänge darüber hinaus erhöht, so ver- 

 sehwanden mehr und mehr Aon diesen Oszillationen, und bei einer Fun- 

 kenstrecke von ungefähr 2 mm wurde eine Stromkurx'e ^-on dem Aus- 

 sehn wie in Fig. 11 erhalten. Hier fehlen alle Oszillationen mit Aus- 

 nahme der ersten und zweiten. 



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