Der Elektrische Lichtbogen. 



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Noch in aiidci-ci- llinsiclit iiiilci- 

 seheidet sieh die l\ui'\e in Fi«;-. 1(1 \(ni 

 del' Kurve in Fig. 11. in leiztei-(>r Kur\ e 

 nininit nänilieii die Stromstärke <uu Fndc 

 der ersten Oszilhifion selineller ab als in 

 ersterer. Ebenst) beginnt die zweite Oszil- 

 lation etwas später. Die Stromstärke steigt 

 hier schneller zu Beginn der Oszillation 

 und nimmt ebenso schneller ab. Die Lage 

 für die Maxima und Minima war in bei- 

 den Kur\en die gleiche, auch waren ihre 

 Amplituden gleich gross. Eine Phasen- 

 ^■erschiebung bestand also niclit zwisclien den Kurven. In Fig. 1 1 

 stellt die gestrichelte Linie die Kurve der Fig. 10 dar. 



x\us Fig. 11 ersehen wir also, dass die Stromstärke zu Anfang 

 und zu Ende jeder Halbperiode während einer gewissen Zeit gleich 

 Null war, ganz \\ie beim Wechselstromhchtbogen. Wir haben demnach 

 auch hier abwechselnd stabilen und labilen Gleichgewichtszustand. 

 Dürfen wir für den elektrischen Funken, was wohl sehr zu vermuten 

 ist, ähnliche Formeln anwenden wie für den Lichtbogen, so sollte also 

 der Übergang von der einen zur andern Gleichgewichtslage geschehen, 



Fiij 11. 



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0. 



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Mit zunehmender Funkenlänge wächst der Wert für r und 



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folglich auch die Zeit des labilen Zustandes. In Übereinstimmung hier- 

 mit zeigte es sich auch, dass die Zeit, da die Stromstärke gleich Null 

 war, mit der Funkenlänge zunahm. 



Bei der oszillierenden Entladung nimmt die elektromotorische 

 Kraft t periodisch mit der Zeit ab. Wir können also setzen 



£ = E e-«' sin ßt 



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E e-"' + j2 "; < 



9r 

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kann auf Grund des oben Gefundenen keine Entladung mehr zwischen 

 den Elektroden des Funkenmikrometers stattfinden. Je grösser die 



Funkenlänge, d. h. ie grösser f — ist, um so weniger Perioden hin- 



