Plasmaquellung und Wachstum. 359 
Quellungsdruckes von der relativen Dampfspannung, so werden 
die Kurven nicht nur, wie Freundlich darauf hinweist, weit- 
gehend übereinstimmen, indem sie in beiden Fällen eine loga- 
rithmische Abhängigkeit zeigen, sondern die Kurven werden 
identisch sein. 
Den Beweis können wir folgendermaßen führen: In einem 
geschlossenen Gefäß denken wir uns eine elastische semiper- 
meable Membran (ab), die eine Lösung (L) von einem Quell- 
körper (O) trennt (s. Abb. ı). Sobald Gleichgewicht eingetreten 
ist, muß die Dampfspannung von Q und L gleich sein, da 
anderenfalls Wasser von der größeren zur geringeren relativen 
Dampfspannung überdestillieren würde. Gleichzeitig wird aber 
auch die Saugkraft des Quellkörpers gleich der Saugkraft der 
Lösung sein, denn stellen wir uns 
vor, Q hätte eine größere Saugkraft, 
so würde Wasser von L durch die 
semipermeable Membran entzogen 
werden. Dadurch müßte aber wieder 
die relative Dampfspannung von O 
höher werden und das Wasser nach 
IL überdestillieren usw. Wir hätten 
ein perpetuum mobile, was unmöglich 
ist. Also werden: 
Lösungen und Quellkörper von gleicher re- 
lativer Dampfspannung gleiche Saugkräfte be- 
sitzen. 
Bedecken wir nun den Quellkörper und die Lösung mit 
einer unverrückbaren starren semipermeablen Membran AB 
und schichten über diese reines Wasser, so werden Q und L 
das Bestreben haben, Wasser aufzunehmen. Da aber die Auf- 
nahme mechanisch unmöglich ist, so entsteht in Q ein Quellungs- 
druck und in L ein osmotischer Druck. Auch die Drucke wer- 
den gleich sein, denn angenommen der Druck in Q wäre größer, 
so würde Q, da die Wand ab elastisch gedacht ist, sein Vo- 
lumen auf Kosten von L vergrößern, d. h. Wasser aus L heraus- 
pressen. Dadurch würde aber die Saugkraft von L größer wer- 
den als von Q, und das Wasser müßte zurückgesaugt werden. 
Es wird also keine Veränderung eintreten. Da die relativen 
