18 T. R. Thalén, 



Comme valeurs moyennes on aura donc 



Remarquons que notre boussole de tangentes , étant d'une très grande 

 sensibilité, n'a pas permis de mesurer toute l'intensité du courant galvani- 

 que. En effet, il fut nécessaire dele diviser, mais cette division, n'étant pas 

 faite exactement de la même manière dans les deux expériences, a causé 

 des différences entre les valeurs insérées dans les colonnes 6'™" des deux 

 expériences. C'est pour pouvoir comparer les deux cas, l'un avec l'autre, 

 que nous avons exprimé dans les tableaux ci-dessus l'induction pour les 

 distances différentes en rapport à celle qui a eu lieu au centre de Ihélice. 

 En discutant ces dernières valeurs, on trouvera que la plus grande diffé- 

 rence qui existe ne s'élève qu' à 0,03, au moins dans la partie, où se 

 trouve dans les expériences suivantes le barreau en fer, c'est-à-dire entre 

 — 200""" jusqu' à + 200""' du centre. L'induction pourra donc être re- 

 gardée comme constante aussi dans toute l'étendue entre les limites don- 

 nées de cette direction. 



En combinant ce résultat avec celui, trouvé auparavant (n" 16), on 

 pourra donc énoncer, en général, que l'induction du barreau en fer doux 

 sur le fil de l'hélice sera sensiblement constante dans toute l'étendue de l'in- 

 térieur de l'hélice, au moins si la longueur du bai'reau est à peu près égale 

 à la demi-longueur de l'hélice. 



18. Mais, si l'on a produit l'induction, comme nous l'avons fait 

 dans la suite, par le changement de l'état magnétique d'un barreau en fer 

 doux, dont le moment magnétique reste constant, pendant que ses pôles 

 sont renversés , la grandeur de cette induction au milieu de l'hélice sera 

 donnée selon les lois générales de l'électro-dynamique par la formule sui- 

 vante ^) 

 ,.- ,r -inMn f , , 1 



ï) Abhaudl. d. K. GeselUcli. d. Wiss. zu Göttingen, B. 6., p. 17. 



