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que nous en avons besoin dans la suite. Pour en obtenir la valeur on 

 pourra se servir de l'une ou l'autre des deux méthodes, données par M. 

 Weber.') Nous ajoutons ici une troisième, laquelle ressemble à peu près 

 à la deuxième des deux méthodes. 



La première méthode. 



28. Supposons qu'un aimant d'un moment mao;nétique M connu soit 

 situé au milieu de l'hélice, qui reste immobile, et qu'on le tourne 180" au- 

 tour de son centre. Ce mouvement de l'aimant causera nécessairement un 

 courant d'induction dans l'hélice, dont on pourra calculer l'intensité suivant 

 les lois générales de l' électro-dynamique. Le même effet doit naturelle- 

 ment se produire, si l'aimant reste immobile à sa place, mais ses pôles 

 sont renversés, supposé cependant que son moment magnétique reste le 

 même après ce renversement des pôles qu'il fut auparavant. La force élec- 

 tro-motrice dans ces deux cas sera exactement celle donnée plus haut dans 

 la formule (15), laquelle nous écrivons sous la forme abrégée 



(22) Mi= — 2 .N. 



On comprendra donc que la même formule doit s'appliquer égale- 

 ment au cas d'un barreau en fer doux, dont* les pôles magnétiques ont ete 

 renversés, en tournant le barreau 180° avec l'hélice. II faut seulement se 

 rappeler que 231 signifie dans ce cas-là le changement total qu'a subi le 

 moment magnétique du fer. 



En combinant cette formule avec (1), on aura 



a-b l Vi 



M 



2nnN 



Mais, la quantité F^, dépendant naturellement de la grandeur de la 

 force inductive, de la surface autour de laquelle circule le courant dans 

 l'hélice et des nombres des tours, est exprimée par 



(23) Vi= 2 Standi, tt r'n . 



Il en résultera donc que la valeur cherchée du changement dans le 

 moment magnétique du barreau sera 



(24) M=^.'^. Htaugi, 



1) Abhandl. d. K. Gosellsch. d. Wiss. zn Göttingen, B. 6., p. 17 et 18. 



