M T. R. Thalén, 



^ 3,98298 



^' = m^üT = -32.32 ; 



6,9(1662 



^3 = IJJÏ^ = 32,61 . 



43. Les valeurs obtenues de k ne s'accordent pas parfaitement. Tou- 

 tefois, comme les différences sont d'une telle petitesse qu'on peut les attri- 

 buer très bien aux erreurs d'observation, nous pourrons dorénavant regar- 

 der la formule de M. Neumann comme exacte même pour les barreaux 

 cylindriques. 



44. Cependant, il sera bon de connaître à peu près de quelles quan- 

 tités découlent principalement les erreurs restantes. En difîérentiant donc 

 la formule (38), on aura par les équations (36), (37) et (39) 



— 



et en y substituant les erreurs probables de h„ tirées des tableaux (n''42), 

 on verra que les observations d'induction ont pu produire la plus grande 

 partie des erreurs qui existent dans les valeurs de k. En effet, on trouvera 

 par le calcul indiqué les erreurs probables que voici: 



± 0,08 ; 

 ± 0,22 ; 



± 0,18 . 



Les erreurs qui restent encore doivent sans doute être attribuées à la 

 détermination de q^ , ce qui est au reste très probable, à cause du peu de 

 déterminations faites sur cette quantité. 



Nous avons déjà tenu compte de l'influence des variations dans la 

 température sur cette dernière quantité. Quant à la détermination de h, 

 on n'aura pas à craindre des effets sensibles à cet égard, supposé cependant 

 qu'au moment de l'observation les barreaux aient pris tous les deux la 

 même température et que la chaleur produise sensiblement les mêmes effets 

 sur toutes les espèces différentes du fer, ce qu'on pourra admettre sans 

 aucun doute à cause de la petitesse du coefficient de la température, dont 

 nous déterminerons la grandeur dans les pages suivantes. 



