2 K. F. Slotte. (LII 



giiltig ist, so erhalten wir: 



d{Kv) = -K.dv 

 und 



(4) vdK^-2K.dv. 



Aus der letzten Gleichung ergibt sich ferner: 



(5) f.-2^. 



Die Integration der Gleichung (5) gibt, wenn wir mit a eine 

 von v unahhängige Konstante bezeichnen: 



(6) Ä=^- 



Wir bekommen somit fiir K einen Ausdruck, welcher der 

 Form nach mit dem von van der Waals angenommenen zu- 

 sammenfällt. Umgekelirt folgt, wenn die Gleichung (6) vor- 

 ausgesetzt wird, dass auch die Gleichung (3) gelten muss. 



Ein dem oben behandelten ganz analoger Fall ist fol- 

 gender: 



Ein als fest betrachteter Punkt O wirkt auf einen be- 

 weglichen Punkt m, dessen Abstand von O ^r ist, mit ei- 

 ner anziehenden Kraft f, deren Potential V ist. Wenn r um 

 dr zunimmt, so verrichtet f eine Arbeit 



dW^-f.dr, 



und wenn die gleichzeitige Zunahme des Potentiales durch 

 die Gleichung: 



dV=-d{fr) 



ausgedruckt werden känn, so bekommt man auf Grund der 

 Beziehung dV= — dW: 



d{fr)=-f.dr, 



