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Karl F. Lindman. 



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bellen V und VI, pg. 1 13 u. 1 14 enthalten und werden durch die 

 Kurven in Fig. 6 veranschaulicht. Die Bedeutung der ein- 

 zelnen Kurven geht am besten aus den Tabellen hervor. 



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Halbe Wellenlänge der Eigenschwingungen des Empf ängers — . 



Kurve I: Tabelle V, l:o 

 II: „ „ 2:o 



Kurve III: Tabelle VI, l:o 

 IV: „ „ 2:o. 



Fig. 6. 



Die Kurven I und II in Fig. 6, welche das Abschir- 

 mungsvermögen eines konstanten Resonatorensystems von 

 1 bezw. 2 Gittern als Funktion der Wellenlänge darstel- 

 len, haben einen ganz ähnlichen Verlauf, welches be- 

 weist, dass die unregelmässige Gestalt dieser Kurven je- 

 denfalls nicht auf Beobachtungsfehlern beruht. Irgend eine 

 Intensitätsvermehrung ist jetzt nicht mehr vorhanden. Die in 



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der Nähe der Isokronitätslänge 



c:a 13 cm liegenden Ma- 



xima des Abschirmungsvermögens sind um c:a V2 cm (öder 

 eigentlich noch etwas mehr) nach der Seite der kleineren 

 Wellen bin verschoben. Die Kurven III und IV haben eine 

 ähnliche Bedeutung und, wie man sieht, auch einen ähnli- 

 chen Verlauf (im Verhältnis zu I und II) wie die Kurve III 

 in Fig. 4). Die nach links fallenden Teile aller in Fig. 6 



