Afd. A N:o 10) Ueber selektive Absorption und Reflexion. 61 



Seite der Periode des Erregers verschoben. Aus der Fig. 13 

 pg. 46 (speziell die Kurven II, IV und V) ergiebt sich, dass 

 auch beim Durchgange der elektrischen Wellen durch ein Git- 

 ter eine ähnliche Verschiebung des Äbsorptionsmaximums sich 

 geltend machte. Es scheint nun, wie sofort hervorgehen soll, 

 als ob ein Zusammenhang zwischen diesen Erscheinungen und 

 einer anderen von mir friiher beobachteten bestehen wiirde. 

 Der Messresonator hatte bei allen diesen Versuchen 

 eine geradlinige Form. In einer friiher citierten Arbeit 

 (siehe oben pg. 51) habe ich experimentell nachgewiesen, 

 dass „wenn ein stabförmiger Sekundärleiter nicht isokron 

 mit dem Oscillator schwingt, so wirkt innerhalb eines wei- 

 ten Intervalles der Oscillator auf die mit dem Sekundär- 

 leiter gemessene Wellenlänge so ein, dass er diese Wellen- 

 länge in ein wenig nähere Uebereinstimmung mit der sei- 

 ner eigenen Grundschwingung bringt." Zu diesem Resul- 

 tate war ich durch Wellenlängenmessungen nach der Me- 

 thode mit stehenden Wellen vor einem ebenen Metallspie- 

 gel gekommen. Neulich habe ich ähnliche Wellenlängenbe- 

 stimmungen mit Hilfe der Boltzmann' schen Interferenzme- 

 thode ^) mit zwei verschiebbaren Metallspiegeln ausgefiihrt, 

 wobei das eben erwähnte Ergebnis meiner friiheren Unter- 

 suchung bestätigt wurde. Ich konnte mich dabei der in 

 Fig. 17 angegebenen Versuchsanordnung direkt bedienen, 

 in der die einzige Veränderung getroffen wurde, dass das 

 Gitter G durch zwei gegen einander verschiebbare Metall- 

 spiegel ersetzt wurde. Als der geradlinige (von dem Emp- 

 fängertrichter umgebene) Messresonator 16 cm läng war 

 und der Erreger in Resonanz mit ihm stånd, war die ge- 

 messene halbe Wellenlänge 17, i cm, wogegen sie, wenn der 

 Erreger eine halbe Eigenwellenlänge von 13 cm hatte, um 

 1,5 cm kiirzer war^). Dieser kleinere Wert der halben 

 Wellenlänge stimmt nun sehr gut mit der Lage des Maxi- 



1) /. Klemenäc und P, Czermak, Wied. Ann. 50, p. 174; 1893. 



2) Die in Fig. 19, wie iiberall in dieser Arbeit, angegebenen 



Werte der halben Wellenlänge des Empfängers beziehen sich 



auf den Fall, dass Erreger und Empfänger isokron sind. 



