62 Karl F. Lindman. (LII 



mums der Kurve V in Fig. 19 iiberein ^), welche Kurve ge- 

 rade mit einem Erreger von der halben Wellenlänge 13 cm 

 und einem Messresonator von der halben Eigenwellenlänge 

 17,1 erhalten wurde. Allés verhält sich so, als ob der Er- 

 reger die Periode des mit ihm nicht isokronen Messreso- 

 nators etwas verändert hatte und zwar in ein wenig nä- 

 here Uebereinstimmung mit seiner eigenen Periode. (Mit den 

 kreisförmigen, nahezu geschlossenen Resonatoren, welche 

 die Elemente des Gitters bildeten, verhält es sich natiirlich 

 änders, weil ihre Dämpfung viel geringer ist, als die eines 

 geradlinigen Resonators, weshalb auch, wie bekannt, das 

 Sarasin- de la Rive' sche Gesetz der multiplen Resonanz 



fiir sie gilt.) — Bei der Kurve II ( - = 11 cm) in Fig. 19 ist 



die Verschiebung des Maximums grösser als man erwarten 



wiirde. Diese Kurve verhält sich wie die Kurve II ( — 



= 12 cm) in Fig. 13 pg. 46, obwohl sie eigentlich der 



Ar 



Kurve I ( = 11 cm) in derselben Figur entsprechen sollte. 



Nun ist aber zu bemerken, dass der Uebergang von der 

 Kurve II zu der Kurve I in Fig. 13 ein sehr scharfer ist, 

 und dass das Maximum des Reflexionsvermögens eines Git- 

 ters, wie oben pg. 58 erwähnt wurde, ein wenig mehr nach 

 der Seite der kleineren Wellen hin verschoben ist als das 

 Absorptionsmaximum. Hierdurch wird, denke ich, der schein- 

 bare Widerspruch zwischen der Kurve II in Fig. 19 und 

 der Kurve I in Fig. 13 erklärlich, und die erwähnte Nicht- 

 koincidenz des Reflexionsmaximums und des Absorptions- 

 maximums eines Gitters erhält somit gleichzeitig eine in- 

 direkte Bestätigung. 



Dass die Maxima der Kurven IV und V in Fig. 19 be- 

 deutend höher liegen als die der Kurven I und II muss 

 zum grossen Teil darauf beruhen, dass die grösseren Reso- 



M Es muss hier beriicksichtigt werden, dass nach den obigen 

 Versuchen das Reflexionsvermögen jedes Gitters etwas nach der 

 Seite der kleineren Wellen verschoben ist. 



