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2. Von diesem Ausdrucke wollen wir zunächst Ge- 

 brauch machen, um die Energieverteilung in dem Spektrum 

 unseres 10,4 cm langen und 1,5 cm dicken Erregers (halbe 

 Wellenlänge =13 cm) approximativ zu berechnen. 



Im Ausdrucke c) ist 



falls T die Periode der „Hauptschwingung", T^ die der in 

 Betracht gezogenen „Nebenschwingung" und y das logarith- 

 mische Dekrement des Erregers bedeuten. 



Fiir das logarithmische Dekrement der Dämpfung (durch 

 Strahlung) findet man nach einer von Abraham angegebenen 



2 44 



Formel den Wert ' = 0,93. Wegen der Funken- 



lognat 



0,75 



strecke in der Mitte des Erregers muss dieser Wert noch 

 etwas vergrössert werden. Wir setzen näherungsweise das 

 ganze log. Dekrement 7= 1,2. Da nun die Hauptschwingung 

 eine halbe Wellenlänge von 13 cm hat, so ist 



1 ^ 3X10^° 

 T~ 26 ' 



und folglich haben wir 



3X101° 1,8X10^° 



k=\,2X 



n = 2jtX 



26 13 



3Xl0i°_3jrXl0^° 

 26 ~ 13 ■ 



Fiir Tj fiihren wir nach einander verschiedene Werte ein, 



die verschiedenen Wellenlängen entsprechen. Die erste 



Nebenschwingung, welche wir in Betracht ziehen, mag eine 



A, 

 halbe Wellenlänge —^=11 cm haben. Es ist dann 



