2 A. F. Sundell. (LII 



gen sich im elektrischen Felde nach entgegengesetzten Seiten 

 ganz wie die positiven und negativen lonen in einem ioni- 

 sirten Gase. Auch die von J. J. Thomson aufgestellte Glei- 

 chung ^) der letztgenannten Erscheinung 



i = k^n^eX-\-k2n2eX (1) 



ist eine erweiterte Form der Gleichung fiir die elektroly- 

 tische Leitung 



t = Cae(33/e + 33a) 



welche wir durch eine energetische Betrachtung hergeleitet 

 haben ^). Hier bedeuten i resp. i die Stromdichte, Hj , n^ 

 resp. Ca die Zahl der lonen in der Volumeinheit; ^k = k^Xy 

 33a = ^^2 -^ sind die Geschwindigkeiten der positiven und der 

 negativen lonen, d. h. k^, /?2 sind die Geschwindigkeiten bei 

 der Feldstärke eins und X ist die elektrische Feldstärke; 

 e ist die Ladung eines Gasions (resp. eines elektrolytischen 

 Grammions). 



Die Gleichung (1) können wir mithin als den mathe- 

 matischen Ausdruck fur eine „elektrolytische Leitfähigkeit" 

 eines ionisirten Gases betrachten, wie Svante Ärrhenius schon 

 1891 ^) fiir heisse Salzdämpfe angenommen hat. 



2. Die Thomson'sche Gleichung (1) biidet im Verein 

 mit der Po/sson'schen Gleichung 



j^^4n{n,-n2)e 



den Ausgang fiir die von J. J. Thomson entwickelte mathe- 

 matische Theorie der Elektricitätsleitung durch Gase, die 

 von einer lonisationsquelle, welche von dem elektrischen 



1) Phil. Mag. 5, 47, S. 255; Elektricitäts-Durchgang, S. 65. 



2) Öfversigt af Finska Vetenskaps-Societetens förhandlingar LI, 

 A, 1908 — 1909, N:o 23: Die Wanderung der Energie im Elektromagne- 

 tischen Felde nach J. H. Poynting, S. 32. 



3) Wied. Ann. 42, S. 18. 



