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Elektron besonders in verdiinnten Gasen eine kleinere 

 Masse hat ^) und mithin dem positiven lon näher kommt. 

 Aus Mangel an experimentellen Resultaten hieriiber neh- 

 men wir jedoch denselben Rekombinationskoefficient in bei- 

 den Fallen an. Bei der lonendichte n^n' + n' wird daher 

 die Zahl der durch Rekombination verschwundenen lonen 

 an'^, und wir erhalten 



Zur lonisation eines Molekiiles ist eine gewisse Arbeit 

 w erforderlich. Im elektrischen Strome durch ein Gas wird 

 daher von der Energie des Feldes der Betrag wan^ fiir die 

 Volum- und Zeiteinheit bei der lonisation verbraucht. 

 Die ganze verbrauchte Energie wird mithin 



kiBn X^ + k2en' X^ + wan^. 



3. Auch in diesem Palle betrachten wir es als selbst- 

 verständlich, dass die fiir Stromarbeit erforderliche Energie 

 vom äusseren elektromagnetischen Felde nach J. H. Poynting's 

 Anschauung^) zugefiihrt wird. Die elektrische Stromstärke 

 J ist die Zahl elektrischer Induktionsröhren, welche in der 

 Zeiteinheit seitwärts vom äusseren Felde in die Strombahn 

 hereinströmen. Diese Röhren im Vereine mit den gleichzeitig 

 hereinströmenden magnetischen Induktionsröhren bringen 

 eine Energiemenge JX per Längeneinheit herein. Daraus 



JX 



kommt daher auf jede Volumeinheit die Energie -^ = iX, 



wenn Ä der Querschnitt und i die Stromdichte sind. Diese 

 energetische Betrachtung liefert mithin fiir die Stromdichte 

 die Gleichung 



1) J. J. Thomson, Elektricitäts-Durchgang, S. 132. E. Rutherford, 

 Die Radioaktivität (deutsche Ausgabe von E. Aschkinass), S. 58. 



2j Phil. Träns. 1884, II, S, 343 und Phil. Träns. 1885, II, S. 277, 

 Vergl. A. F. Sandell, Die Wanderung der Energie im elektromagneti- 

 schen Felde nach J. H. Poynting, I und II (Öfv. af Finska Vet.-Soc:s 

 förh. L, N:o 15 und LI, A, N:o 23). 



