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Bei der Kathode wird mithin eine bedeutende Menge 

 Energie vom äusseren Feld eingefuhrt. Davon wird wohl 

 jedoch der grösste Theil zur lonisirung durch positive 

 lonen angewandt ^). Eine gewisse nicht näher abzuschätzende 

 Energie gelangt jedoch mit den Elektronen in den Kathoden- 

 strahlen in die positive Säule. Das dritte Glied in der 

 Gleichung (3) und mit ihm die lonenzahl ist daher bei sehr 

 tiefem Drucke etwas grösser als oben angenommen wurde. 

 Die betreffende Korrektion ist jedoch nicht möglich anzu- 

 geben. Besonders fiir die lonisirung im Faraday' schen 

 Dunkelraume sind die Kathodenstrahlen von grosser Be- 

 deutung, wie C. A. Skinner'^) gezeigt hat. 



Auch bei höheren Drucken giebt es Grund zur Un- 

 sicherheit. Wahrscheinlich leitet ein bedeutender Theil der 

 negativen lonen den Ström auf gewöhnliche Weise, d. h. in 

 der Gleichung (2) känn n' nicht gleich Null gesetzt werden. 

 Dieser Umstand setzt die lonenzahl herab. Nehmen wir 

 z. B. an, dass beim höchsten Druck n' = 0,9n ist, erhalten 

 wir fiir n bei der höchsten Stromstärke 8,2 milliamp den 



Werth 13 1.10'° statt 154.1o'°. 



9. Da die in 7. gefundenen lonenzahlen nur annähernd 

 sind, wird das aus ihnen herzuleitende Gesetz des Zusam- 

 menhanges zwischen Stromstärke und lonenzahl in gleichem 

 Grade annähernd sein. Dividirt man fiir jeden Druck die 

 lonenzahlen durch entsprechende Stromstärken, so findet 

 man, dass die lonenzahlen bei den' drei tiefsten Drucken der 

 Stromstärke annähernd proportional sind. Fiir die iibrigen 

 Drucke nehmen aber diese Verhältnisszahlen bei steigen- 

 der Stromstärke sehr schnell ab. Bei höherem Drucke hat 

 man daher Veranlassung anzunehmen, dass die lonen- 

 zahlen proportional der Quadratwurzel der Stromstärke 

 sind. Die Quotienten njYJ nehmen jedoch mit der Strom- 

 stärke etwas zu. Fiir den Druck 1,73 mm folgt dieser Quo- 



1) Elektricitäts-Durchgang, S. 497. 



2) L. c. S. 570. 



