UeBER den EINFLUSS DER FaDENTORSION BEI MAGNETISCHEN etC. 7 



der elastischen Nachwirkungen die Einstellungen etwas unsicher werden, 

 zumal da bei der Ablenkung ausserhalb des Meridians die Direktions- 

 kraft der Nadel erheblich verringert wird. 



Kehren wir nun zu der oben genannten Intensitätsbestimmung 

 zurück ! In der citirten Abhandlung des Herrn Professor Lundquist 

 sind die bei dem Abstände von 0.7 engl. Fuss, welcher hier in Frage 

 kommt, anzuwendenden Formeln nach Angstroms Bestimmungen zusam- 

 mengestellt, und zwar sind es folgende : 

 für Magnet B^ 



log H = 9.74823 — - log sin y — log 1"+ 4.9 (tr — t^) — 0.67 t^ + 

 (9.0- //)- 228 (^ — 0.156) ; 

 und für Magnet R^ . 



log H. = 9.76631 — - log sin ^ _ log jT + .5.6 (^^ — t^) — 0.67 t,f + 



Li 



.(9'.o -»;)- 166 (//- 0.1,56) , 



wo ich nur die formelle Aenderung eingeführt habe, H in C. G. S. 

 Einheiten zu rechnen und durch T die Zeit einer Schwingung zu be- 

 zeichnen anstatt hundert derselben. Will man direct log H auf die Nor- 

 malintensität reduciren, was vorzuziehen ist, so muss beiden Gleichungen 

 noch das Korrektionsglied 



— Mod . in —n),r = — 5.50 fn' — n),, 



tgyj '■' 



hinzugefügt werden, wo (ii' — n),g den mittleren Stand bei Schwingungen 

 und Ablenkungen bezeichnet. Die Korrektionen sind in Einheiten der 

 fünften Decimalstelle des Logarithmus angegeben. Es bezeichnet tj die 

 Torsion in Minuten für 360" Drehung beim Schwinguugsapparate. Eigent- 

 lich wäre wohl nunmehr für das Induktionsglied ein anderer und zwar 

 höherer Werth zu setzen. Denn nach Lamonts Definition ist der Induk- 

 tionskoeflScient, x, das Verhältniss des im Stahle durch eine Feld eins 

 inducierten Momentes, ju, zu dem Momente des Magnetes, somit: 



Ji ' 



woraus folgt: 



J log X = — J log M . 



