UeBEK den EINFLUSS DER FadENTORSION BEI MAGNETISCHEN etC. 9 



Folge bat, dass das zweite Glied in der Reiheiientwickelung verschwindet. 

 Vorausgesetzt, dass dies mit hinreichender Genauigkeit geschehen ist, 

 hat man von den Gleichungen auszugehen; 





Wird aus diesen q eliminirt, so bekommt man: 



H e\-e\ 



2 M e'siny, — e^sin^j ' 

 und mit Hinzuziehung der Gleichung: 



(7) H='ii2K'.y ^ . ^'-^i . — . 



1 ' e[ sm 9)j — ßg sm tp^ 



Hierin müssen y, und y_, oder besser deren logsin auf gleiche 

 Intensität und Temperatur {z.B. mit einmal auf 0°) reducirt werden, wozu 

 noch die Korrektion für die Induktion hinzukommt, was den früheren 

 Angaben zufolge geschieht durch; 



(z/^ + ^( + ^x) logsiny = 5,50 [n — u) -f ll,i « + sin^ . log^'1,8681 für B^ , 

 (z///+ J, + z/x) logsin 9) = 5,50 (n' — n) + 12,5 i + siny . log"''l,7307 für Äg , 



wenn in runder Zahl H = 0,162 gesetzt wird. Es versteht sich von selbst, 

 dass log T in entsprechender Weise korrigirt werden muss. Die Abstände 

 ej und (?2 sind von Ångström genau ausgemessen'), und es ist bei 0" 

 Temperatur : 



t'i = 39,6132 cm , 



ßg = 21,3291 » . 



Die Magnete waren früher beide mit Messingringen versehen um 

 horizontal schwingen zu können, und es ist, ebenfalls nach Ångströms 

 Bestimmungen, bei 0° Temperatur: 



logA' = 7,19845.9 — 420 + 0.568 2' für B^ 

 logÄ:= 7,22669.1 — 28 + 0.5822'für /?3 , 



1) A. .J. Ångström: 1. c 



Nova Acta Reg. Snc. Sc. Ups. Ser. III. 



