Sur les courants les plus bas de l'atmosphère. 15 



Dans ces équations, je suppose que les quantités v//p, G/ç et 

 m soient des constantes. La solution générale peut donc s'écrire 



,<j, u = l cos {mz ■\- y) - Ae" sin [a + es) + Be'" sin (b + cz) 



v = I sin {mz + /) + Ae" cos (a + cz) + Be"" cos (5 + c^) 



où 



Je suppose, en outre, que n et v ne soient pas infinis pour z = oo. 

 Il s'ensuit que 



^ = 0. 



De cette dernière condition il s'ensuit que lorsque = oo , la vitesse 

 du vent sera égale à / , tandis que la direction du vent formera 

 avec les isobares un angle /, dont la grandeur, suivant (4), dépend 

 de m et de 1]. Dans les exemples numériques cités ci-dessous, / 

 signifie un très petit angle, mesurant au maximum l.°3. Si l'on pouvait 

 admettre que la couche d'air envisagée s'étendît jusqu'aux hauteurs 

 maxima sans que, pour cela, la direction du gradient fût sujette à 

 changer, on aurait m = / = , et, pour s =^ 00 , la direction du vent 



coïnciderait avec l'isobare; sa grandeur serait = sy- ' d'où il s'ensuit 



que la force déviante de la rotation terrestre, en agissant en sens in- 

 verse, équivaudrait exactement à la force du gradient. 

 En posant dans les équations (3) 



^P-x M = ?< — / cos {711 z + y) 



V = V — l sin {mz + y) 

 nous obtenons 



.g-| M = Be-" sin {b + cz) 



v = Be~'-' cos {b + cz) 



Si nous désignons les surfaces-limites inférieure et supérieure 

 de la couche d'air en question par les indices et i , et que h marque 

 la distance qui les sépare, nous aurons 



îi^ = B sin b u^ — Be'"" sin {b + cK) 



ü„ = B cos b Vj = Be^'^ cos (/; + cli) 



