Sur les courants les plus bas de l'atmosphère. 25 



On trouvera la solution générale de ces équations (9) dans 

 l'équation (3), en mettant to = et aussi, par conséquent, y = Q. En 

 supposant toujours que u et v soient finis lorsque s = oo, on aura J. = , 

 et la solution des équations (9) se présentera sous la forme 



Ü = u — l = Bß^'i' sin {bi + c,- z) , 



v = Bfi"'' COS (6, + cß) . 



En désignant par les indices io Qi\ii les surfaces-limites infé- 

 rieure et supérieure de la couche partielle i, et en supposant que l'ori- 

 gine se trouve dans la surface-limite inférieure, nous aurons, par ana- 

 logie avec (7) et (8), les égalités suivantes 



(10) 



tg (6, + cM = — , tg &, = — 



— , tg 0, = — 

 La première de ces équations nous donne 



i = î''' ^ <o + Vjo _ _ _ ûlo + Vlç, tZ-_(,i,o + Vj+i.o .... ^«0 + ^-^0 



Les deux dernières des équations (10) donnent 



^ = tg ^1 , — = tg (Öl + C A) , 



11 



f- = tg h , 



ï^ = tg &,^i , 



''î+1,0 



M,, 



— = tg (&, + Cjl) , 



^ = tg &„ , --- = tg (&„ + cji,) 



Etant donné que 



'''■il ''(-fl,0 1 '-'il ~ ^i+1,0 



Nova Acta Reg. Soc. Sc. Ups. Ser. IV. Vol. II. N. 2. Imp. 'Va 1908. 4 



