4 John Koch, 



lu = 6707,846 Å.-E. 



l,-a = 5892,949 (Mittel) » 

 l,,^ = 5460,742 » 



Xj,^ = 4358,343 » 



oder auf das Vacuum reduziert, unter Anwendung z. B. von Kaysee 

 und Runge's Bestimmungen über den Brechungsindex der Luft, und 

 in abgerundeten Zahlen 



hi = 6709,7 Å.-E. 

 A,v„, = 5894,6 » 

 X,j,j = 5462,3 » 

 Ijf^ = 4359,6 » 



B) Das ultrarote Spektrum. 



Rubens' schöne Entdeckung der sog. Reststrahlen ist mir ein un- 

 schätzbares Hilfsmittel für meine Bestimmungen der Refraktion von 

 Gasen im Ultrarot gewesen. Lässt man Licht von irgend einer konti- 

 nuierlichen Lichtquelle wiederholt gegen Flächen eines und desselben 

 (nicht metallischen) Stoffes reflektieren, so erweist sich das reflektierte 

 Licht als der Hauptsache nach aus mehreren ziemlich scharf markier- 

 ten Banden zusammengesetzt. Wie Untersuchungen von Rubens, Ni- 

 chols, AsHKiNASs und vor allem Coblentz ergeben haben, ist dieses 

 Reflexionsspektrum im allgemeinen sehr kompliziert, und nur in einigen 

 Fällen kann man mit Aussicht auf Erfolg diese Reststrahlen anwenden. 



Ich habe die Reststrahlung von Gips und von Kalkspat benutzt. 

 Nach AsHKiNASs ' haben die Reststrahlen von Gips ein Reflexionsmaximum 

 bei 8,69 /.i und wahrscheinlich noch eins bei ungefähr 30 — 40 u; 

 beim Kalkspat finden sich dagegen drei Reflexionsgebiete mit Maxima 

 bei 6,67 ^, 11,40 ju und 29,4 /n . Diese Ergebnisse sind im gros- 

 sen und ganzen von Coblentz^ bestätigt worden; er hat jedoch 

 die Banden komplizierter aufgebaut gefunden. Es sind indessen nur 

 die Reflexionsbanden bei 8,69 f-i und 6,67 f.i , die hier zur Anwendung 

 kommen; die übrigen sind durch Absorption in Steinsalz und Fluss- 



1 E. AsHKiNASs, Ann. d. Pliys. 1. p. 42. 1900. 



^ W. W. Coblentz, Invesligalions of Infra Red Spektra, publ. by Carnegie Institu- 

 tion, 1905 — 1906. 



