Dispersionsmessungen an Gasen. 7 



vorgenommen. Bei geeigneter Neigung der Platte S3 traten die Inter- 

 ferenzlinien hervor; mittelst der Steinsalzlinse J wurde ein reelles Bild 

 derselben auf das Thermoelement T projiziert. Dieses bestand aus nur 

 einer einzigen Lötstelle von Eisen- und Konstantandraht von je 0,05 

 mm Durchmesser; die exponierte Lötstelle war stark abgeplattet und 

 berusst. In der Leitung des Thermoelementes befand sich ein Ang- 

 STRöM'sches Galvanometer ^ Die von mir angewandten Galvanometer- 

 rollen hatten jede einen Widerstand von 11 Ohm und waren parallel 

 geschaltet. Die Empfindlichkeit des Galvanometers wurde verhältnis- 

 mässig niedrig gehalten: 1""" entsprach ca. 1,3. 10^^° Amp., wobei der 

 Abstand zwischen Spiegel und Skala 3,8 m und die vollständige Schwin- 

 gungsdauer 14 Sek. betrug. 



Werden zwei Steinsalzplatten in den 

 Weg für den Strahl 1-4-3 eingeschaltet, so 

 wird dieser verzögert werden. Wie aus Fis;. 



3 hervorgeht, ist der Wegunterschied zwi- 

 schen Strahl 1-2-3 und Strahl 1-4-3 Fig. 3. 



n N e cos r — iV e cos i , 



wo e die Gesamtdicke der Platten, n ihren Brechungsindex im Ver- 

 hältnis zu Luft und -A^ den Brechungsindex der Luft bezeichnen. Wer- 

 den die Platten gedreht, so dass der Einstellungswinkel von i, zu i^ 

 und der Brechungswinkel von r^ zu r., geändert werden, so ändert 

 sich der Wegunterschied um einen Betrag, entsprechend einer Ver- 

 schiebung des Interferenzsystems um m Streifen, weshalb 



71 N e (cos r.2 — cos r,) -Ne (cos i^ — cos i,) = m l , 



wo l die Wellenlänge des angewandten Lichtes im Vacuum bezeich- 

 net. Nun sind die Winkel, die hier vorkommen, ziemlich klein, weshalb 



cos i, + cos i-i ( Ä^ ÄA ml 



wo 



2n ^ n^ n*' e (cos i^ — cos ?',) iV" 



A^ --= -^ (sin^ i^ + sin^ 4) 



A^ = -^ (sin* j, + sin- h sin^ ù + sin* i) 



^ Über diesen Galvanometeitypus, der in Arbeiten mehrmals erwähnt, nirgends aber 

 eingehend beschrieben worden ist, werde ich anderwärts berichten. 



