DlSPERSIONSMESSUNGEN AN GaSEN. 21 



men worden sind, und ebenso die rechten Wendepunkten entsprechen- 

 den für sich. Jede Beobachtungsreihe hat demnach zwei Werte (^p') 

 für die Druckänderung ergeben, die unter den Versuchsverhältnissen 

 erforderiich gewesen wären, um das Interferenzsystem um einen ganzen 

 Streifen zu verschieben. Mit der Temperatur ändert sich indessen die 

 Länge des Doppelrohrs und der Skalenwert der Manometerskalen wie 

 auch die Dichte sowohl des Gases als des Quecksilbers im Manome- 

 ter. Bezeichnen wir mit Jj) die Druekänderung, in mm 0-gradigen 

 Quecksilbers ausgedrückt, die erforderlich sein würde, um die Verschie- 

 bung um eineji ganzen Streifen zu bewirken, falls die Temperatur des 

 Gases 0*' C. betragen hätte, und die Länge des Doppelrohrs dieselbe 

 wie bei 20° C, als sie gemessen wurde, geblieben wäre, so berechnen 

 wir Jp aus der Formel 



1 + 306 . 10-" 



M ^P - JT+~at) [1 + ßt, + s (19,3 - t,)+r (20- i)] ' -^P ' 



hier bedeuten: 



a den thermischen Druckkoeffizienten des Gases, 



ß den Ausdehnungskoeffizienten des Quecksilbers (= 182.10""), 



s den Längenausdehnungskoeffizienten der Manometerskalen 



(= 9. 10-"), 

 r den Längenausdehnungskoeffizienten des Doppelrohrs (= 



19 . 10-«), 

 i die Temperatur des Gases und des Doppelrohrs, 

 ti die Temperatur des Quecksilbers und der Skalen beim Mano- 

 meter, 

 sowie 1 + 306.10*" den mittleren Skalenwert bei der Temperatur (19^,3), 

 bei welcher die Manometerskalen graduiert wurden. 



Aus diesem z/p sowie aus der Wellenlänge (Â) des angewandten 

 Lichts lässt sich, wenn L die Länge des Doppelrohrs bei 20° C. be- 

 zeichnet, der Brechungsindex (n) des Gases bei 0° und 760 mm nach 

 der Formel berechnen 



3 7fiO / ^ À.-p]. 



(3) n = \+ ^ -^ ■ 10-^ 4^ mm 



jedoch unter Voraussetzungen, auf die ich sogleich zurückkommen 

 werde. 



