22 John Koch, 



Zuvor M'ill ich mit einigen Worten an meine Refraktionsbestim- 

 mungen innerlialb des sichtbaren Spektrums erinnern. Das Liclit der be- 

 treffenden Lichtquellen wurde in den Interferenzapparat mittelst eines 

 zu diesem Zweck zwischen F^ und Dg (s. Fig. 1) angebrachten Spie- 

 gels hineinreflektiert; die Entfernung zwischen der Lichtquelle und Dj 

 betrug 1—2 m. Vor B^ wurde ein 2 cm dicker Wassertrog zur Ab- 

 sorption der dunklen Strahlung placiert. Die Linse J und das Ther- 

 moelement waren durch ein schwach vergrösserndes Fernrohr ersetzt. 

 Bei den absoluten Bestimmungen wurde die Druckänderung in der 

 Regel so abgepasst, dass eine ganze Anzahl Interferenzstreifen das Fa- 

 denkreuz des Fernrohrs passierte. Diese Druckänderung, dividiert durch 

 die entsprechende Anzahl verschobener Interferenzstreifen, repräsentiert 

 unser Jp' von vorher; bei den diesbezüglichen Manometerablesungen, 

 die hier im Gegensatz zu früher während des stationären Zustandes 

 ausgeführt wurden, wurden natürlich die beiden Schenkel des Mano- 

 meters abgelesen. Bei Wasserstoff habe ich derartige absolute Be- 

 stimmungen für sämtliche vier Linien innerhalb des sichtbaren Spek- 

 trums ausgeführt. Bei den übrigen Gasen hat dies aus verschiedenen 

 Ursachen nicht gut geschehen können, sondern es ist dort für jedes 

 Gas der Brechungsindex für eine oder zwei Wellenlängen absolut, für 

 die zwei, bezw. drei übrigen auf gewöhnliche Weise durch relative 

 Messungen bestimmt worden. Auch hier innerhalb des sichtbaren Spek- 

 trums sind die Untersuchungen sowohl bei steigendem als bei fallendem 

 Druck ausgeführt worden. Auf eventuelle Änderungen des Barome- 

 terstandes während der Beobachtungsreihe ist gleichfalls gebührende 

 Rücksicht genommen worden. 



Die Voraussetzungen, auf welchen die Formeln (2) und (3) ruhen, 

 sind die, dass die reduzierte Refraktion n—1 proportional dem Druck 

 und umgekehrt proportional dem thermischen Ausdehnungsbinom des 

 Gases ist. Über diese Frage sind ziemlich viele Untersuchungen aus- 



geführt worden. Schon Biot und Aeago zeigten, dass —j~ unabhängig 



von der Dichte d war, wenn Druck oder Temperatur variiert wurden — 

 hier allerdings innerhalb nicht so weiter Grenzen, n hat sich daher ziem- 

 lich nahe an 1 gehalten, was zur Folge hat, dass ihre Resultate auch 



71 — 1 



der Gleichung — r- = Konst, genügen, d. h. demselben Ausdruck, den 

 Gladstone und Dale als bei Flüssigkeiten geltend gefunden haben 



