DiSPEESIONSMESSUNGEN AN GaSEN. 



Tab. 9. 



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Die vorkommenden Differenzen liegen vollständig innerhalb der 

 Fehlergrenzen. Hätte ich dagegen bei der Reduktion von ca. 17° statt- 

 dessen beispielsweise Walkee's Werte für den Temperaturkoeffizienten 

 des Breohungsindex angewandt, so hätte ich 1,00014142, 1,00013927, 

 1,00045116 resp. erhalten, also Differenzen, die mit bedeutenden Be- 

 trägen die Beobachtungsfehler überschreiten. Im Folgenden habe ich 

 mich daher des Ausdehnungskoeffizienten bei konstantem Volumen be- 

 dient. 



1. Wasserstoff. 



Der Wasserstoff wurde je nach Bedarf in einem Kipp'schen 

 Gasentwicklungsapparat aus reiner, luftfreier 10 "/(,-iger Schwefelsäure 

 und arsenikfreiem Zink dargestellt, in konzentrierten wässerigen Lö- 

 sungen von Bleinitrat, Silbersulfat und Kalihydrat nacheinander gewa- 

 schen und zum Trocknen durch zwei längere Röhren, die eine mit 

 Chlorkalzium, die andre mit Phosphorpentoxyd gefüllt, geleitet, worauf 

 das Gas direkt in das Doppelrohr eingeführt wurde. 



Nach übereinstimmenden Untersuchungen von Chappuis, Ka- 

 MERLiNGH Onnes uiid TßAVEES uud Jaquekod ist der thermische Druck- 

 koeffizient für Wasserstoff (in abgerundeter Zahl) 



a = 0,003663. 



Travers und Jaquerod fanden zugleich, dass a sehr wenig von dem 

 Initialdruck abhängt, solange dieser geringer als 1000 mm ist. 



Der Koeffizient y in Formel (4) ist für Wasserstoff bei ca. 20° C. 

 nach Mascart: -0,000 000 87, 

 » Perreau: -0,000 000 85, 

 wobei der Druck in mm gerechnet ist. Wie auch aus den Tabellen 

 hervorgeht, hat die Korrektion in keinem Fall einen so hohen Betrag 

 gehabt, dass sie auch nur hat angebracht werden können. Die For- 

 meln (3) und (4) haben hier dasselbe Resultat ergeben. Übrigens sei 

 erwähnt, dass W. Kaiser y = gefunden hat. 



Nova Acta Reg. Soc. Sc. Ups. Ser. 4. Vol. 2. N. 5. Impr. '*h 1909. 4 



