38 John Koch, 



Vakuum reduziert, sowie in der letzten Kolumne von Tab. 21 die Werte 

 angeführt, die sieh für die entsprechenden Wellenlängen aus meiner 

 Dispersionsforrael ergeben. 



3. Trockene atmosphärische Luft. 



Die Luft, die zur Untersuchung gelangte, wurde vom Freien her 

 durch eine 2 m lange Röhre, die durch eine Öffnung im Fensterrah- 

 men durchgeführt war, eingesogen. Die äussere Luft war bei der Ge- 

 legenheit, wo die Beobachtungen angestellt wurden, ziemlich kalt; es 

 wurde daher die eingesogene Luft zuerst durch eine schmale, ca. 5 m 

 lange Bleiröhre, die spiralförmig aufgerollt und von Wasser von Zim- 

 mertemperatur umgeben war, hindurehgeführt, bevor sie auf gewöhn- 

 liche Weise getrocknet und dem Refraktometer zugeführt wurde. Die 

 Luft, die hier untersucht worden ist, ist demnach atmosphärische Luft 

 gewesen, die ihren Kohlensäuregehalt beibehalten hat und nur ihrer 

 Feuchtigkeit beraubt worden ist. 



Nach Untersuchungen von Magnus, Regnatjlt und Jolly ist der 

 thermische Druckkoeffizient für Luft bei 1 Atm. Druck = 0,003670. 

 Der Koeffizient y für Luft ist von Mascaet auf 0,0000007 bei 22° C. 

 bestimmt worden; die Korrektion hat hier höchstens ca. 2 Einheiten der 

 letzten Dezimale in n betragen. 



Wie beim Sauerstoff sind auch hier innerhalb des sicJitbaren 

 Spektrums absolute Bestimmungen nur für Na-L\chi und zwar im Zu- 

 sammenhang mit den Refraktionsbestimmungen im Ultrarot für k = 

 67094 ausgeführt worden. Als Durchschnittswert aus 6 Beobachtungen 

 ergab sieh 



Jp= 1,5214 + 2,2. 10-S 



wobei |)i + p.> = 790 mm (ungefähr) und die Versuchstemperatur im 

 Durchschnitt 140,84 G. war. Aus Formel (4) ergiebt sieh 



n = 1,00029298. 



Durch relative Messungen wurden in oben angegebener Weise 

 die Brechungsindizes für die 3 übrigen Linien im sichtbaren Spektrum 

 bestimmt und im Durchschnitt erhalten: 



'-^ = 1 1427- ^^i^"= 1,0818; — ^^ = 1,2674; 



