DiSPEESIONSMESSUNGEN" AN GaSEN 



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■weshalb also: 



4359,6 

 5462,3 



6709,7 



1,00029709 

 29370 

 29185 



I = 67094 A.-E. (Reststrahlen von Kalkspat). Dieselbe vorberei- 

 tende Untersuchung des Beobachtungsmaterials, "wie ich sie bereits bei 

 Wasserstoff und Sauerstoff angewandt, habe ich natürlich auch hier 

 ausgeführt. Die Abweichung von der Proportionalität zwischen Druck- 

 änderung und Anzahl verschobener Interferen2;streifen war nicht völlig 

 dieselbe, wie ich sie vorher bei den beiden anderen Gasen erhalten 

 hatte; unter Beibehaltung der bisher angewandten Bezeichnungen er- 



gab sieh 



Der Koeffizient fih- 



u= 18,638 (1 -0,001014 m). 



m ist hier etwas niedriger, jedoch nicht so viel, 

 dass es nicht gut auf Beobachtungsfehlern beruhen könnte. Im Durch- 

 schnitt ist daher /Ip' = 18,638 mm. Die detailliertere Darstellung der 



Ergebnisse der 



einzelnen Beobachtungsreihen giebt Tab. 22. 



Tab. 22. 



Trockene alm Luft; l = G7094. Å.-E. 



Als Hauptdurchschnitt erhält man 



weshalb 



Jp = 17,613 mm, 

 n = 1,00028806; 



im Durchschnitt war p^ ■\- p., = 790 mm, weshalb die Formeln (3) und 

 (4) dasselbe Eesultat bis auf 1 Einheit in der letzten Dezimale von n 



ergeben. 



l = 86784 Å.-E. (Reststrahlen von Gips). Die Refraktionsbestim- 

 mungen, die für diese Wellenlänge ausgeführt worden sind, zeigen nichts 

 besonders Bemerkenswertes; das Beobachtungsmaterial hat streng nach 

 der Methode bei gleichgrossen Intervallen behandelt werden können, 

 und die Ergebnisse finden sich in Tab. 23 wiedergegeben. 



