DiSPEESIONSMESSUNGEN AN GaSEN. 



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nach Deude ist dann 



p.e/m 



n M (6' - \f 



9654 d M 



wo M = Molekulargewicht und d -= Dichte bei 0° und 760"™. 



Aus meinen Beobachtungen an Wasserstoff ergiebt sich 



p.e/m = 2,54 . 10^ 



oder, wenn p --= 2 angenommen wird, 



e/m = 1,27 . 10^ 



ein Wert, der viel kleiner ist als der von Drude und Ekfle benutzte. 

 Dem Vorgehen Deude's gemäss können wir auch die Berechnungen 

 direkt an die Beobachtungen anknüpfen; wir erhalten dann: 



A p.e/m . 10""^ e/m . 10"""^ 



4359,7 Å.-E. bis 5462,3 Å.-E. 



5462,3 » bis 5894,6 » 



5894.6 » bis 6709,7 » 



6709.7 » bis 67094 » 



Aus den Dispersionsformeln für Sauerstoff und Luft ergiebt sieh durch 

 analoge Berechnungen: 



für 0, : p.e/m = 5,50 . 10^ e/m = 1,37 . 10^ fiu' p =- 4; 

 » Luft: p.e/m = 7,39. 10^; 



Ziehen wir noch die Messungen Rentschlee's hinzu, die für kürzere 

 Wellenlängen gelten, so erhalten wir: 



für K^ : p.e/m = 6,62 . 10^; ehn = 1,10 . 10" für p = ß; 



» 0, : p.e/m = 5,70 . 10^; e/m = 1,43 . 10' » p = 4; 



» Luft : p.e/m = 6,47 . 10^ 



Diese Ausführungen zeigen, dass das Verhältnis e/m nicht wesentlich 

 grösser ist bei Wasserstoff als bei anderen Gasen. 



Bei den Kathodenstrahlen, also bei den freien negativen Elektro- 

 nen, von sehr geringer Geschwindigkeit haben neuere Untersuchungen 

 von Bestelmeyer', Classen^ und Bucheeee^ zu dem Werte 1,77 . 10^ 



' A. Bestelmeyer, Ann. d- Physik, 22. p. 429. 1907. 



^ J. Classen, Physik. Zeitschr. 9. p. 76!2. 1908. 



^ A. H BucHERER, Ann. d. Phys. 28. p. 513. 1909. 



