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C. W. OSEEN 
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KrrcHHorr machte einen Versuch, den Widerstand, den ein Kör- 
per bei konstanter Geschwindigkeit in einer Flüssigkeit zu überwinden 
hat, hydrodynamisch zu erklären, ohne die Gleichungen (1) zu ver- 
lassen. Zu dem Zweck gab er, nach dem Vorgange von HELMHOLTZ, 
die Annahme (2) auf. Hinter dem Kürper soll sich die Flüssigkeit wie 
ein starrer Körper bewegen. Dieser Teil der Flüssigkeit wird von den 
übrigen Teilen durch eine oder mehrere »Diskontinuitätsflächen» ge- 
trennt, — Mit der mathematischen Fortbildung der HELMHOLTZ-KIRCH- 
Horrschen Theorie haben sich in den letzten Jahren Levi-Crvrra, Cr- 
soTTI, VILLAT u. a. beschäftigt. 
In der neuesten Zeit hat PRANDTL und seine Schule der Bewe- 
gung einer schwach reibenden Flüssigkeit ein eingehendes Studium 
gewidmet. Nach PmawprL soll die Theorie der idealen Flüssigkeiten 
überall, nur nieht in der unmittelbaren Nähe eines Körpers, eine brauch- 
bare Annährung an die tatsächlichen Verhältnisse liefern. Durch Be- 
rücksichtigung der Reibung in einer dünnen Grenzschicht sucht PRANDTL 
auch in der Nähe des Körpers eine annähernde Lösung des Bewe- 
gungsproblemes zu gewinnen. Eine Theorie des Widerstandes hat sich 
indessen hieraus bis jetzt nicht ergeben. 
Wir haben endlich die schönen Ausführungen von v. KARMAN 
zu erwähnen. Dieser hat gezeigt, dass man in gewissen Fällen den 
Widerstand, in engem Anschluss an die experimentell gefundenen 
Werte, aus der Verteilung der Wirbel in der Flüssigkeit berechnen 
kann. Doch ist zu bemerken, dass diese Untersuchungen sich z. Z. 
nur auf ebene Bewegungen beziehen, und dass es auch in diesem ein- 
fachsten Falle bis jetzt nicht möglich war, die Lage und Intensität 
der Wirbel in ihrer Abhängigkeit von der Form des Körpers zu be- 
rechnen. 
Die Frage nach dem Widerstande, den ein Körper in einer rei- 
bungslosen Flüssigkeit erfährt, hat offenbar nur dann ein physikalisches 
Interesse, wenn man die Bewegung der »reibungslosen» Flüssigkeit 
als die Grenze auffasst, der sich die Bewegung einer reibenden Flüs- 
sigkeit nähert, wenn der Reibungskoefficient gegen Null konvergiert. 
Das mathematische Problem, dessen Lösung notwendig ist, wenn man 
zu einer mathematisch einwandfreien Theorie des Widerstandes in 
einer reibungslosen Flüssigkeit gelangen will, ist also das folgende. 
Man soll eine Lösung der Gleichungen: 
