Zur THEORIE DES FLÜSSIGKEITSWIDERSTANDES, 3 
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mit den Nebenbedingungen: im Unendlichen u = v = w = 0, an der 
Oberfläche des Körpers u = u,, w = i, bestimmen. Man soll 
alsdann den Grenzübergang u = 0 ausführen. 
Im vorliegenden Aufsatze suche ich einen Beitrag zur Lósung 
dieses Problems zu geben. Obgleich meine Resultate noch in mancher 
Hinsicht der Ergünzung bedürfen, so gestatten sie doch, wie ich glaube, 
eine Übersicht über die Bewegung der Flüssigkeit zu gewinnen. Man 
kann diese Bewegung folgendermassen beschreiben. 
Wie HELMHOLTZ vermutet hat, entsteht bei der Bewegung eines 
Körpers in einer reibungslosen Flüssigkeit eine Diskontinuitätsfläche. 
Aber die Annahme, dass die Flüssigkeit hinter dem Kórper sich wie 
ein starrer Kórper bewegt, ist fehlerhaft. Die Vorschriften, welche 
HenLwHoLTZ gibt, um die Diskontinuitätsfläche zu bestimmen, dürfen 
also im vorliegenden Falle nieht angewandt werden. Die Diskontinui- 
tätsfläche ist vielmehr stets eine, mit der Geschwindigkeit parallele, 
den Kórper berührende, sich hinter demselben erstreckende Zylinder- 
fläche. Wenn die Bewegung ausserhalb dieser Fläche wirbellos ist, so 
findet notwendig innerhalb derselben eine Wirbelbewegung statt. 
Bekanntlich vertrat Lord KELVIN immer die Ansicht, dass die 
HELMHOLTZ-KircHHorrsche Theorie nur auf freie Oberflächen anwend- 
bar sei. Diese Ansicht wird durch unsere Ergebnisse z. T. bestätigt. 
2. Zur Vorbereitung des Folgenden behandeln wir hier ein Pro- 
blem, das eine weitgehende Ähnlichkeit mit einem speciellen Falle des 
oben erwähnten, allgemeinen Problemes besitzt, aber in mathema- 
tischer Hinsicht viel einfacher ist. Wenn ein Körper sich mit konstan- 
ZEN) 
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