4 C. W. OSEEN, 
ter Gesehwindigkeit in einer reibenden Flüssigkeit bewegt, so lauten 
die Bewegungsgleichungen der Flüssigkeit, auf ein mitbewegtes Koor- 
dinatensystem bezogen, wenn die Bewegung stationär ist: 
‚ou du au Op 
Eee ill de Yu ODA 
ele 0% me dy E w 3z) ox udu , 
dv dv dv dp 
0 Ur SEU oy 10 = = ag udo, 
du | Ow 2 Qu Op 
e(* 3; ip dy Was) De cn udw, 
du | av Ow 0 
dz OD UNE 
Die zugehórigen Nebenbedingungen sind, wenn die Geschwin- 
digkeit der x-Achse parallel ist: an der Oberfläche des Körpers w = v 
= w = 0, im Unendlichen: u = — wu, , v = w = 0. — Wir setzen: u = 
: zi X ow OM 292] 
—1M, Fu, v=v', w = w', p= Ce o (U2 7 o2 p dy. BE 
=S OM OVE OR VV 
"cad a NIE ay und erhalten: 
E te 0 q' du’ 
o (w'v' — v'w') = — =o + ou, om mA 
= = 0q' Mm’ 
oe (uw! — w'u) = — 2m + OM a, + u4dU, (3) 
= = 0q' dw' 
e(v'u' — u'v') = — SiGe, gaz | u4w', 
ou’ | Qc' dw! 
dx | Oy Oz 
Wir vernachlässigen in den drei ersten Gleichungen die linken 
Glieder und bekommen so das System: 
