Zur THEORIE DES FLÜSSIGKEITSWIDERSTANDES. 5 
a du’ 0q' 
udu + ou, 3 Sr (r7 
"c dv' 0q' | 
pner ou p le (4) 
dw' 0q' 
LAW OU) am ee : = (0) > 
du' dv' dw" 
az | Oy | 02 
= 0 
Die zugehörigen Nebenbedingungen sind: an der Oberfläche des 
Körpers w' = %, v' = w' = 0; im Unendlichen: u' = v' = w' = 0. 
Wie ich an anderem Ort gezeigt habe, ist es dieses System (wo 
, 
du . 
es nicht erlaubt ist, die Glieder 0% 5, etc. zu vernachlässigen), das 
bei kleinem w, die Bewegung der Flüssigkeit regelt. Wir wollen nun- 
mehr dasselbe System bei grossem », und kleinem « untersuchen. 
Wenn wir die Reibungsglieder u.4w' ete. vernachlässigen, so erhalten 
wir: 
ga CE dul dg: CNE 
P pec cO ag = ay pt eae rc 
du' dv' dw' 
Uc oy Wide 
= 0. 
Dieses System besitzt zwei wesentlich verschiedene Typen von 
Lüsungen: 
! Oy ORT e 0p = 
1) act oae 4p = 0, 
0 
q' = 0% 24 + Konst, 
‘ , _ 9v(y . 2) dw(y, 2 
INL e HS ag OS dy - 
! 
q' = Konst. 
