Zur THEORIE DES FLÜSSIGKEITSWIDERSTANDES. ng 
Wir erhalten also zur Bestimmung von g^" und Zz” die Gleich- 
ungen: 
: d 0° 9? IDEE 2) df 
Gb m eis 
(0) 1 
Jane (Yi. 2) = ai = () 
Wir betrachten die Funktion: 
dg. od 
MUN e 
Sie genügt der Gleichung 44 = 0. Wir haben ferner nach 
dem Obigen auf der Scheibe: 
a 0A 
im 4 — 0, hm a4— = U. 
z=—0 z=+0 Ox 
Wenn wir A bestimmt haben, so ergeben sich g® und z^? aus 
den Formeln: 
ed IgA aA 1 (9A 
9t. = 33 | i a2. "ris 
aO (y, 2 = E Bene 
Die Bestimmung der Funktionen g^ und z^ ist also auf die 
Bestimmung der Funktion À zurückgeführt worden. 
Wir wollen annehmen, dass wir eine vierwertige Potentialfunk- 
tion finden kónnen, deren Werte permutiert werden, wenn man die 
Randkurve der Scheibe umkreist; welche auf der Scheibe überall end- 
liehe Werte annimmt, während die Ableitungen an dem Rande hóch- 
stens derart unendlieh werden, dass sie, über eine beliebige Flüche 
integriert, einen endlichen Wert geben; welche einen Zweig besitzt, 
der im Punkte &, 7, & wie: 
V(z — 8* E (y — sy + (e — ty 
Nova Acta Reg. Soc. Sc. Ups., Ser. 4, Vol. 4, N. 1. Impr. 1/7 1914. 2 
