Zur THEORIE DES FLÜSSIGKEITSWIDERSTANDES, 11 
Funktion F entweder durch ein Sommerfeldsches Integral darstellen 
oder F nach Ringfunktionen entwickeln. Man bestätigt leicht, dass A in 
diesem Falle auf der Scheibe überall endlich ist und am Rande ver- 
schwindet, 
Als Ergebnis der obigen Betrachtungen kónnen wir den Satz 
aufstellen, dass die Funktionen p, v, 7, wenn uw gegen Null konver- 
giert, überall im Inneren der Scheibe gegen bestimmte, beliebig oft 
differenzierbare Funktionen von y, und z, konvergieren. Auf die Frage, 
wie sich diese Funktionen am Rande verhalten, brauchen wir hier 
nieht einzugehen. 
Wir kehren zum System (5) zurück. Wir wollen den Grenzüber- 
gang u = + 0 ausführen. Wir erhalten zunächst im ganzen Raume: 
: [io e: Uma po? (0) a | s; ds 
lim g = — em 3; mein: Gar = om as 
Durch jeden Punkt der Randkurve unserer Scheibe ziehen wir 
eine mit der negativen x-Achse parallele Gerade. Wir erhalten, wenn 
der Punkt x, y, 2 ausserhalb des so erhaltenen Zylinders liegt: 
: e a a g 4 0 | = 0 À 
ler ss lel] dh à 
li t dA li res dA 
modom uS RENE 
Wenn dagegen rz, y, 2 innerhalb des Zylinders liegt, so be- 
kommen wir: 
li PES. 4 (0) = | 94 li TEE 9 À li Be er 
im u' = 4ng? (y, 2) + gro dme = dy ^ im u = 3; . 
u=0 u=0 u=0 
Wir bemerken, dass: 
lim lim wv’ = lim lim w' = w , 
r=+0 U=0 r=—0 4-0 
lim lim v' = lim lim w' = 0 
z=—0 U=0 z=—0 H=0 
aber nicht: lim lim v' = 0, lim lim w’ = 0 
r240 U=0 7=+0 4-0 
