Zur THEORIE DES FLÜSSIGKEITSWIDERSTANDES. 15 
Zur Bestimmung von q, und x, erhalten wir dann: 
2719, I 
0 Oz (Y; 5 2;) vil 0 (paste 2) 1 
dy. dy, ri es dz, raide 
1 1 aq 1 ls à | 1 
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m (s) o y df 4 £l (wis) o ro af . 
Von den Lósungen dieser Gleichungen verlangen wir, dass z, 
überall endlich und stetig sei und dass g, sowie die Ableitungen erster 
Ordnung von z, im Inneren der Scheibe endlich und stetig seien und 
am Rande höchstens integrabel unendlich werden. Wir postulieren - 
die Existenz von Lösungen dieser Art, so lange die Funktionen — (1)... 
2 u ; 
endlich, stetig und genügend oft differenzierbar sind. 
Wir bezeichnen mit R, denjenigen Raumbereich, der dadurch 
gekennzeichnet ist, dass eine durch einen beliebigen Punkt desselben 
gezogene, mit der positiven z-Achse parallele Gerade die Scheibe 
durchschneidet. Mit R, bezeichnen wir das Spiegelbild von À, in der 
Ebene der Scheibe. R' sei der Raum ausserhalb von R, und R,. 
Unter den oben angegebenen Voraussetzungen kónnen wir aus 
unseren Ausdrücken drei Schlüsse ziehen: 
1. Die Funktionen v, verhalten sich für grosse Werte von 
R = ya? + a! + 2 wie die Ableitungen zweiter Ordnung der Funktion 
Die Funktionen 0, verschwinden bei wachsendem R wie R 
