Zur THEORIE DES FLÜSSIGKEITSWIDERSTANDES. 21 
Ie rra : 
P= A+ sx) (DIX + DY © D,2)do 
BR, 
9 D, 1 
Fe Ku = CRUE Seas . 
befriedigen. In der Tat folgt aus diesen Gleichungen innerhalb von 
u ST a - 0 und also; X = Y = Z = (0, Sie erge- 
ben ferner an der Scheibe: 
. LEE x ~<a 7 
lim 4'(x,, yy, &) = U,. 
To = +0 
Aus (9) ersehen wir ferner, dass, wenn innerhalb von 
R' +R, : w = v' = w' = 0, diese Gleichungen nicht innerhalb von R, 
bestehen kónnen. Aus (9) würde nümlich dann, wie man leicht sieht: 
0A 0A 
y 2) = ; (9 2) + — v'(x 2) = — 
ren) tee Wort aa, > Yor Yor 20) © ars 
. aA 
W (X, 5 Yo » Zo) = 02, 
folgen, was mit der Annahme w' = v' = w' = 0 in Widerspruch steht. 
Wir haben damit den in der Einleitung erwühnten Satz für unseren 
speciellen Fall bewiesen. Da wir bei dem Beweise im Wesentlichen 
nur die Eigenschaften der Grundlósung des Systemes (4) benutzt ha- 
ben, so muss unser Satz für einen beliebigen Kórper gelten. 
Aus unserem Satze folgt unmittelbar die Unrichtigkeit der GREEN- 
DiricHhtEer-schen Theorie. Ebenso unrichtig ist aber die HELMHOLTZ- 
KircaHorrsche Theorie. Auch nach dieser Theorie soll überall 
u'= v' = w' = 0 sein, 'was nach dem Obigen unmöglich ist. 
Für den Widerstand ergibt sich, wie eine einfache Dimensions- 
betrachtung lehrt, ein quadratisches Gesetz. Das vollständige Gesetz 
wird man indessen erst dann aufstellen können, wenn es gelingt, die 
hinter dem Körper auftretende Wirbelbewegung zu berechnen. Erst 
dann wird man auch die interessante Frage beantworten können, un- 
