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par M. MrrrAc-LerFrFLER dans sa premiere note!. On peut voir com- 
bien cette analogie est profonde en appliquant notre méthode à une 
équation intégrale simple et directement résoluble: 
yaltılyda. 
On obtient notamment alors un developpement de la fonction 
il 
1—4 
en série de polynomes identique à celui qu'on trouve en appliquant 
la premiere méthode de M. MrrrAc-LzrrLER. On peut done dire dans 
un certain sens que notre méthode constitue une généralisation de 
cette première méthode de M. MrrrAG-LEFFLER. 
Il est clair qu'au point de vue mathématique la solution de notre 
probleme qui nous est fournie ainsi n'a pas un caractère exclusive- 
ment formel, puisque nous savons que nos développements en série 
convergent. Mais la solution doit étre regardée comme purement for- 
melle au point de vue physique, ear elle ne se prête pas au calcul 
numérique et — ce qui est plus important — pas non plus à une dis- 
eussion qualitative. Personne ne peut sentir plus vivement que moi 
combien il reste à faire pour la résolution du probléme physique. 
Toutefois mon expérience m'a conduit à la conviction qu'on fait une 
besogne plus utile pour l'étude du probléme d'hydrodynamique en ré- 
solvant les questions mathématiques auxquelles il abonde qu'en les 
évitant par l'emploi de moyens detournes. 
La seconde partie de ce mémoire est consacrée au problème 
suivant: un liquide visqueux incompressible, indéfini dans tous les sens, 
est soumis à l'action d'un système de forces constantes en grandeur 
et en direction, mais dont les points d'application se meuvent avec une 
vitesse constante u,, par exemple parallèlement à l'axe des x; caleu- 
ler le mouvement permanent dont le liquide est animé dans ces con- 
' Le nouvel exposé de cette théorie que M. Mrrrac-Lerrcer a fait connaître il y a 
peu de temps dans son mémoire »Über die analytische Darstellung eines eindeutiges Zweiges 
einer monogenen Funktion» (Sitzungsber. d. K. B. Ak. d. Wiss. München 1915, pp. 144— 
147) est inexact. 
