14 Bruno Saxen. (LVI 



Här betecknar a halva storaxeln, och denna kunna vi enligt 

 Keplers tredje lag: »kvadraterna på tvenne planeters om- 

 loppstider förhålla sig till varandra såsom kuberna på de 

 större halvaxlarna», uttrycka uti omloppstiden T, varigenom 

 vi erhålla den av oss önskade relationen mellan T, v och r . 

 Enligt nämnda lag är 



— o = konstant. 

 or 



Erinra vi oss, att ellipsens yta är na 2 V 1 — e 2 och att vi med 

 k betecknat den dubbla ythastigheten, erhålla vi: 



och härur t 2 An 2 a(\ — e 2 ) 



1? = ¥ ' 



. . 1— e 2 1 



Införa vi här det tidigare anförda värdet för — =- =■ — 



k' a/n' 



få Vi rp2 



T 2 4^ 



„3 ~ 



3 



och härur 



^uT 2 

 4n 2 



* Substituera vi i ekv. 4) detta värde för a, erhålla vi slutligen 

 följande relation mellan >mloppstiden T och våra begynnel- 



Ef l er denna utflykt på gravitationsmekanikens område skola 

 vi övergå att tillämpa resultaten på ljusfenomenet i kanal- 

 strålarna. 



