A N:o 5) Kanalstrålarnas Dopplereffekt. 25 



3 



vari vi infört beteckningen a = / n . Stark hade funnit 



v uT* 

 för minimihastigheten bestämd ur linien Ha värdet: v Qmin = 

 1,07.10 7 cm sec- 1 . För 77a-linien har konstanten a värdet 

 4,03. 10 7 . Med dessa värden beräknas R ( till 



R.= 0,i. 10- 8 cm. 



Den positivt laddade centralkärnans radie vore sålunda 1 / 10 . 

 au den sfers, som bildar atomen i dess helhet, dess volym 1 / 1000 

 av atomens volym. 



Antaga vi sålunda omvänt, att atomen är så konstrue- 

 rad, att dess kärna (den positiva centralkroppen) är ogenom- 

 tränglig för hastiga elektroner och att denna centrala del 

 upptar Viooo av atomens totala volym, medan åter det 

 yttre omhöljet (det negativa elektronhavet) obehindrat 

 kan genomkorsas av elektroner med stor hastighet, är mini- 

 met i Dopplereffekt en enligt vår teori förklarat. 



Vi vilja här slutligen genast bemöta en invändning, som 



på grund av det föregående kan göras. Maximalhastigheten 



hos en lysande kanalstrålepartikel hava vi beräknat enligt 

 3 



ekv.: v 2 = — — a , varvid för/' antagits värdet 10~ 8 



cm = väteatomens radie. Då vi nu vid studiet av minimet i 

 kanalstrålarnas Dopplereffekt kommit till den slutsatsen, att 

 atomens yttre begränsningsyta icke utgör något oövervinne- 

 ligt hinder för hastiga elektroner, kunde man göra den in- 

 vändningen, att värdet r = 10~ 8 cm såsom det minsta av- 

 stånd, på vilket en elektron kan kopplas till atomionen, 

 vore för stort vid beräkningen av maximalhastigheten. 

 Antagandet av mindre värden för här ifrågavarande minsta 

 »kopplingsavstånd» skulle emellertid för en lysande kanalstråle- 

 partikels maximihastighet giva värden, vilka betydligt 

 överstege dem observationerna givit, och den goda överens- 

 stämmelse mellan teori och observation beträffande en 

 lysande kanalstrålepartikels maximihastighet vi tidigare 

 anfört, förefunnes i själva verket icke. 



