Karl F. Lindman. 



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Das Gitter (^2 in Fig. 1) bestand zuerst aus 56 St, 13 cm 

 langen, kreisförmig gebogenen Kupferdrähten und hatte also 

 nach meinen friiheren Versuchen ^) eine Eigenschwingungs- 

 dauer, die nur unbedeutend grösser als die der einfallenden 

 Wellen war. Der Abstand A O (Fig. 1) war = 168 cm, der 

 Abstand AR ^193 cm und der Abstand O R = 80 cm. Der 

 Einfallswinkel (/) betrug somit c:a 13°. Beim Variieren des 



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Abstand {d) zwischen Si und S2. 

 Fig. 2. 



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Abstandes d') zwischen S^ und ^2 (Fig. 1) erhielt ich die 

 Kurve I in Fig. 2 (Tabelle I, pg. 17). Obwohl die Lage der 

 Maxima und Minima aus dieser Kurve mit keiner grossen 

 Genauigkeit zu bestimmen sind, findet man jedoch deutlich, 

 dass ein Maximum beim Abstande d = vorhanden ist, d. h. 

 wenn die Eigenperiode der Gitterelemente mit der der einfal- 

 lenden Wellen annähernd ubereinstimmt, so erleidet die elektri- 



^) Siehe meine letzte Abhandlung, (1. c.) pg. 15—19. 



2) Das Gitter wurde dabei nach vorn, d. h. in der Richtung nach 

 dem Erreger und dem Empfänger verschohen. Wegen des relativ 

 schwachen Reflexionsvermögens des Gitters ergab eine Verschiebung 

 in der entgegengesetzten Richtung eine viel schwächere Interferenz- 

 wiikung. 



