10 Karl F, Lindman. (LIII 



Diese Verschiebung entspricht einer Vergrösserung der 

 vom Gitter bewirkten Phasenänderung gegen die am dem 

 Metallspiegel stattfindende von der Grösse 



14,4 



Bei dem aus 15 cm langen kreisförmigen Dräkten beste- 

 henden Gitter betrug also die ganze durch Reflexion bewirkte 

 Phasenuerzögerung 1 ,28 jt.. Bei Vergrösserung der Eigenperiode 

 des Gitters iiber die Isokronitätsperiode hinaus nimmt folglich 

 die durch Reflexion hervorgerufene Phasenänderuug der elektri- 

 schen Kraft zu. 



5. Die oben beschriebenen Versuche wurden schon 

 vor etwa zwei Jahren ausgefiihrt. Vor ihrer Veröffent- 

 lichung schien es wiinschenswert, sie in einigen Bezieliungen 

 zu ergänzen und einige von ihnen gleichzeitig zu wieder- 

 holen. 



Die halbe Eigenwellenlänge der kreisförmigen 13 cm 

 langen Resonatoren diirfte, wie oben schon erwähnt wurde, 

 einige mm grösser als 13 cm sein, obwohl ich einen ge- 

 nauen Wert derselben nicht habe bestimmen können. Das 

 aus Resonatoren von dieser Grösse zusammengesetzte Gitter 

 war also nicht ganz isokron mit den bis jetzt gebrauchten 

 26 cm langen primären Wellen. Um zu sehen, ob diese 

 Abweichung einen merkbaren Einfluss auf die Phasenände- 

 rung bei der Reflexion ausiiben könnte, machte ich jetzt 

 die halbe Eigenwellenlänge des Erregers und des auf ihn 

 abgestimmten Messresonators = 13,? cm, welcher Wert ein 

 wenig grösser als die halbe Eigenwellenlänge der 13 cm 

 langen Gitterdrähte sein diirfte. Das soeben erwähnte Gitter 

 gab jetzt, bei einem Einfallswinkel =13°, die Interferenz- 

 kurve I in Fig. 4. (Die negativen Abscissen entsprechen 

 Verschiebungen des Gitters [S^ in Fig. 1] nach hinten) Diese 

 Kurve hat ein Minimum {a^ bei der Abscisse d = — 0,3 cm, 

 was auch durch die Lage der iibrigen Maxima und Minima 

 (a\ b', c und d) dieser Kurve angenähert bestätigt wird. 



