6 Knut Ångström, 



und dass man also bei Herstellung der Streifen nicht eine so peinlich 

 genaue Gleichheit derselben zu erstreben braucht. 



Ziceite Abänderung der Methode. 



Der eine von den Streifen, z. B. A, wird der Strahlung ausge- 

 setzt, der andere B beschattet. I\Ian beobachtet die Ablenkung des Gal- 

 vanometers, nachdem der Tliermostrom konstant geworden ist {E und 

 E^ in Verbindung mit T und T",). Die Wärmemenge, welche A erhält, 

 findet man mit Anwendung des NEWTON'schen Abkühlungsgesetzes,' 



Q= blq = kd , 



wo ö die von dem Galvanometer angegebene Temperaturdifferenz und 

 k die Abkühlungskonstante der Streifen bezeichnet. Wenn wir jetzt 

 ohne jede Veränderung im Übrigen einen Strom durch A senden, wird 

 die Temperaturdifferenz noch grösser. Diese wird durch die darnac'i 

 folgende Ablenkung öj des Galvanometers bestimmt und schliesslich wird 

 auf dieselbe Weise wie früher die Stärke i des Erwärmungsstromes be- 

 stimmt. Dann ist die zuo-eführte Wärme: 



o^ 



Aus diesen Gleichungen findet man: 



r r e 



. 9 = 



4,19(e, -ö)6Z 



Bei dieser Versuchsanordnung braucht man offenbar keine Vor- 

 richtung für eine stätige Veränderung der Stärke des Erwärmungsstro- 

 mes. Der grösste Vorzug ist aber, dass man auf die immerhin ein wenig- 

 bedenkliche Anwendung eines Schirmes verzichten kann. Dies dürfte 

 wohl die einzige Methode sein, in welcher die Anwendung eines Schirmes 

 überflüssig ist. 



4. Als Beispiel der Anwendung der neuen Methode führe ich 

 hier eine Bestimmung der Strahlung einer ARGANo'schen Lampe an. 



Vor die Lampe wurde ein Doppelschirm gestellt und die Strah- 

 lung konnte nur durch ein Loch von 2,4 cm Diameter, welches in dem 

 Schirme angebracht war, auf die Streifen des Messapparates fallen. 

 Die Entfernung zwischen den Streifen und der Mitte der Flamme war 

 60 cm. Die Konstanten des Apparates waren übrigens: 



