Afd. A. N:o5] Eine Messungsmethode fir Hertz'sche Wellen. 27 
selben Wellenzuges. Die resultierenden Resonatorschwin- 
gungen setzen sich dann zusammen aus den schon vorher 
erregten, aber noch nicht abgeklungenen Eigenschwingungen 
des Resonators und den durch die soeben genannte Interfe- 
renzwirkung erzeugten. Die vor der Interferenz erregten 
Eigenschwingungen des Resonators sind zwar in dem ersten 
Knoten (von Spiegel gerechnet) schwächer als in dem zwei- 
ten, aber die Amplitude der während der Interferenz zuerst 
wirkenden direkten Wellen und die Dauer der Interferenz- 
wirkung sind in jenem Punkte grösser als in diesem. Die 
Eigenschwingungen des Resonators werden also in dem zwei- 
ten Knoten verhältnismässig mehr geschwächt als in dem 
ersten (vorausgesetzt, dass beide Punkte genägend weit vom 
Erreger entfernt sind, so dass die Intensität der direkten : 
Wellen mit wachsender Entfernung nicht zu schnell abnimmt). 
Es lässt sich also in Uebereinstimmung mit der Erfahrung den- 
ken, dass die Differenz zwischen der beobachteten und der 
berechneten Intensität in dem zweiten Minimum verhältnis- 
mässig kleiner sein kann als in dem ersten. 
Auch im zweiten Maximum sind die Verhältnisse. ver- 
Wwickelter als bei der obigen Berechnung angenommen wurde. 
Es scheint deshalb nicht ausgeschlossen zu sein, dass zufällige 
Umstände zu der in diesem Punkte erhaltenen guten Ueber- 
einstimmung zwischen Beobachtung und Berechnung mit- 
gewirkt haben. Bei einem fräheren Versuche, wo ich kär- 
zere :Wellen und einen etwas stärker gedämpften Reso- 
nator benutzte, war in der That, wie ich jetzt finde, die in 
dem zweiten Maximum beobachtete Intensität kleiner als die 
auf die obige Weise berechnete (Vgl. meine Arbeit ,, Ueber 
stat. elektr. Wellen", Fig. 4, p. 25). 
Es ist schliesslich nicht ganz unmöglich, obwohl wenig 
wahrscheinlich, dass der Spiegel, den ich jetzt benutzt habe, 
nicht genägend gross war, so dass die reflektierten Wellen 
eine nicht zu vernachlässigende Zerstreuung hätten erleiden 
können. Wegen der ziemlich symmetrischen Form der Kurve 
II a (Fig. 6) in der Umgebung des zweiten Maximums scheint es: 
auch unwahrscheinlich, dass die vom Resonator ausgehenden 
und vom. Spiegel reflektierten Sekundärwellen in diesem Ma- 
ximum, und noch weniger in dem ersten Minimum, einen merk- 
