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sein wiärde, wenn er gleichzeitig verschiedene Schwingungen 
ausfährte. Gewiss ist es nur eine Fiktion, von der gleich- 
zeitigen  Existenz unendlich vieler verschiedener Oscillationen 
bei einem und demselben schwingungsfähigen Gebilde zu reden, 
aber eine Fiktion, die in der Physik durchaus gebräuchlich ist". 
Er meint, dass der ganze Streit ein Wortstreit sei und dass ledig- 
lich Zweckmässigkeitsgrände entscheiden können, ob man in 
einem gegebenen Fall sagen soll, dass der Resonator von einer 
stark gedämpften Welle oder von unendlich vielen unge- 
dämpften Wellen erregt wird. Falls die Dämpfung des Reso- 
nators klein gegen die des Oscillators ist, so findet er die 
Sarasin-de la Rive'sche Anschaung ganz zweckmässig und be- 
rechtigt. é 
4. Dass die gedämpfte Schwingung, welche ein Hertz'scher 
Erreger aussendet, einem Spektrum von unendlich vielen un- 
gedämpften äquivalent ist, ist wohbl unwiderleglich, aber es 
scheint mir, dass man allzu oberflächlich viele Versuche. mit 
Hilfe des kontinuierlichen Spektrums erklärt hat ohne sich 
uber die Energieverteilung in diesem Spektrum orientiert zu 
haben. Die Gleichung c) p. 3 erlaubt nun thatsäcklich leicht 
einen Urtheil äber diese Energieverteilung bei einer gegebenen - 
Dämpfung zu gewinnen, denn nach ihr ist die Amplitude.jeder 
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einzelnen Schwingung im: Spektrum dem ANS Aa Cl Rå 
proportional. 
Wir wollen hier als Beispiel den Fall betrachten, dass ein 
stabförmiger Erreger 100 cm lange Wellen aussendet. Bei Re- 
sonanz ist dann der aus dännem Drahte bestehende Mess- 
resonator annähernd 50 cm lang. För das logarithmische De- 
krement eines Erregers, der 8,86 m lange Wellen in den Luft- 
raum aussandte, fand Bjerknes!) einen Wert von etwa 0,3. 
Nach einer von Abraham?) angegebenen Formel ist das logarith- 
1) V. Bjerknes, Wied. Ann. 44, p. 74; 1891. 
?) M. Abraham, Wied. Ann. 66, p. 435; 1898. 
