Afd. A. N:o 15| Ueber die multiple Resonanz. 11 
Die Kurve in Fig. 1 veranschaulicht das so gewonnene 
Energiespektrum. 
so 
Kil esan 
FEFETERITTETCETD) 
Intensität 
Halbe Wellenlänge 
Fig. 1. 
Nun haben aber alle Resonanzkurven, die bei Verwen- 
dung eines Erregers von der hier angenommenen Art und 
Grösse thatsächlich zu beobachten sind, eine viel flachere Form 
als diese- Kurve. Bei den Versuchen mit dem 49 cm langen 
Erreger erhielt ich mit einem kreisförmigen, nahezu geschlos- 
senen Resonator, dér eine halbe Wellenlänge von nur 20 cm 
anzeigte, eine gut messbare Wirkung, die etwa 5 von der bei 
maximaler Resonanz eintretenden Wirkung war!). Nach der 
Sarasin-de la Rive'schen Theorie wärde in diesem Falle die 
Erscheinung der multiplen Resonanz dadurch zu Stande kom- 
men, dass der Resonator nur auf diejenigen Oscillatorwellen 
reagiere, deren Periode mit seiner HEigenperiode ibereinstim- 
men. Es geht aber aus dem obigen hervor, dass dies eine 
Unmöpglichkeit ist, weil die Intensität der primären Wellen, 
deren halbe Wellenlänge 20 cm ist, nur etwa = von der 
der Hauptschwingung ist. Wenn man annimmt, das der Reso- 
nator nicht nur auf eine einzige Schwingung reagiere, sondern 
auf mehrere naheliegende, so mäisste dies auch bei der maxi- 
1) Hierzu kommt noch, dass dieser Resonator wegen seiner geringen 
Dimensionen nur einen Bruchteil derjenigen Strahlungsenergie auffangen konnte, 
die auf den -grossen, der maximalen Resonanz entsprechenden Resonator fiel. 
