Afd. A. N:o 15] Ueber die multiple Resonanz. 23 
3. Die ausgefährten Messungen bestanden meistens in 
einer Aufnahme von Interferenzkurven, namentlich von den 
Kurven der stehenden Wellen, die durch Reflexion von einem 
ebenen, genägend grossen Metallspiegel erzeugt wurden. In der- 
selben Arbeit (1. c.), wo ich die Messungsmethode beschrieben 
habe, habe ich auch das bei der Aufnahme solcher Kurven 
beobachtete Verfahren an einem vollständig durchgefährten 
Beispiele erläutert. Auch wegen der Art, wie ich die Wellen- 
länge mit Hilfe solcher Kurven ermittelt habe, und der dabei 
im allgemeinen erreichten Genauigkeit mag auf die soeben 
erwähnte Abhandlung verwiesen werden. (Im Vorbeigehen mag 
hier bemerkt werden, dass der bei den zuletzt erwähnten frä- 
heren Versuchen beniätzte Resonator nicht derselbe war als 
der oben beschriebene). 
IV. Gang und Ergebnisse der Untersuchung. 
A. Wellenlänge der Eigenschwingungen eines stabförmigen 
Sekundärleiters. 
1. Der stabförmige Oscillator hatte zuerst eine Länge 
von 19,5 cm und ein Durchmesser von 1,5 cm. Die Weite der 
primären Funkenstrecke betrug c:a 0,6 mm. Durch Resonanz- 
versuche fand ich fär die Länge des geradlinigen 1,2 mm 
dicken kupfernen Resonators, die der maximalen Wirkung ent- 
sprach, den Wert 253,0 cm (Vgl. die Tabelle I, p. 55). Die 
entsprechende nach der Methode der stehenden Wellen bei 
senkrechter Incidenz ermittelte halbe Wellenlänge war 24,2 cm. 
Es unterscheidet sich dieser Wert der halben Wellenlänge um 
nur 0,1 cm von demjenigen, den ich mit einem anderen gleich- 
falls auf maximales Ansprechen abgestimmten (22,5 cm langen) 
Resonator, fräher !) gefunden hatte. Diese gute Uebereinstim- 
mung zwischen den durch zwei verschiedene Serien von Re- 
sonanz- und Interferenzversucben ermittelten Werten der halben 
1) K. F. Lindman, Öfvers. af Finska Vet. Soc. Förh. LI, 1908—1909 
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